MODERN PROBLEMS AND WAYS OF THEIR SOLUTION IN SCIENCE, TRANSPORT, PRODUCTION AND EDUCATION

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "MODERN PROBLEMS AND WAYS OF THEIR SOLUTION IN SCIENCE, TRANSPORT, PRODUCTION AND EDUCATION"

Транскрипт

1 SWorld December MODERN PROBLEMS AND WAYS OF THEIR SOLUTION IN SCIENCE, TRANSPORT, PRODUCTION AND EDUCATION 2012 Григорьев А. Н. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ РЕЛЯТИВИСТСКИЙ ЭФФЕКТ PACS q Grigor'ev A. N. MAGNETIC FIELD - RELATIVISTIC EFFECT Показано, что магнитного поля как особого вида материи не существует. Магнитное взаимодействие сводится к электрическому и принципам теории относительности. Рассмотрены парадоксы классической электродинамики. Ключевые слова: магнитное поле, электрическое поле, уравнения Максвелла, теория относительности. It is shown that the magnetic field as a special form of matter does not exist. The magnetic interaction is reduced to electrical and principles of the theory of relativity. The paradoxes of classical electrodynamics considered. The keywords: magnetic field, electric field, Maxwell's equations, the theory of relativity. Во многих современных учебниках и книгах посвященных электродинамике или теории относительности [1,2,3] рассматривается взаимодействие заряженной частицы, летящей параллельно проводнику с током. В [3], например, рассматривается отрицательно заряженная частица, движущаяся параллельно проводнику с той же скоростью, что и электроны проводника образующие ток. Результат взаимодействия частицы с током в проводнике сначала рассматривается в лабораторной системе координат, где ток создает магнитное поле, а частица взаимодействует с этим полем. А затем рассматривается с точки зрения системы отсчета движущейся вместе с частицей. В этой системе отсчета магнитного поля нет, а проводник оказывается положительно заряженным из-за увеличения плотности

2 положительных зарядов металлической решетки вследствие релятивистского уменьшения расстояний между ними. Обе силы, магнитного и электрического взаимодействий, оказываются равными. Однако авторы в ходе своих рассуждений допустили грубую ошибку. Согласно теории относительности, если в какой-то системе отсчета на тело действует сила, то она будет действовать и во всех других инерциальных системах отсчета движущихся относительно исходной. Хотя величина и, в общем случае, направление этой силы будут другими [4]. Т. е. если в системе отсчета связанной с частицей на нее действует сила электростатического взаимодействия с решеткой, то при переходе в лабораторную систему отсчета на частицу так же будет действовать некоторая сила, равная, по вычислениям Фейнмана, как раз силе магнитного взаимодействия частицы с проводом. Можно представить себе мысленный опыт. Допустим, ток в проводе выключен, а вместе с частицей движется некая пружинка, создающая такую же механическую силу, действующую на частицу, как и сила электростатического взаимодействия между ней и проводом с током. Частица будет двигаться по той же траектории, что и в первом опыте, но сила, действующая на нее в лабораторной системе координат, будет считаться обычной механической силой. Но в лабораторной системе координат на рассматриваемую частицу должна действовать сила Лоренца от движения ее через магнитное поле вокруг проводника с током, представляющее собою сумму магнитных полей от каждого электрона, создающего ток в соответствии с формулой (63,9) из [4]. Получается, что в лабораторной системе координат на частицу действуют две одинаковые силы одна от электростатического взаимодействия между частицей и металлической решеткой и вторая, от магнитного взаимодействия между частицей и магнитным полем окружающим проводник с током, что противоречит эксперименту. Иными словами, физики считают, что механическая сила, пересчитанная из одной системы отсчета в другую, так и остается механической, а вот так же

3 пересчитанная электростатическая сила превращается совсем в другую магнитную силу, возникающую вследствие существования особого физического поля магнитного. С другой стороны, согласно современным представлениям [4] вокруг одиночного движущегося заряда существует движущееся электрическое поле, следовательно, магнитное поле существует и вокруг одиночного движущегося заряда: H = 1 [v E] c Это приводит к парадоксу, так как при рассмотрении двух движущихся перпендикулярно друг другу заряженных частиц [3], получается нарушение третьего закона Ньютона (рис. 1). На нем частица I движется в магнитном поле, созданном частицей II и на нее действует полная сила Лоренца, электростатического и магнитного взаимодействий. А на частицу II действует только сила электростатического взаимодействия, поскольку частица I на оси своего движения магнитного поля не создает. I II Рис. 1 Еще один парадокс возникает при попытке применения уравнения Максвелла для rot H к движущейся одиночной заряженной частице. Рассмотрим некоторый контур L вокруг траектории такой частицы и две поверхности I и II, опирающиеся на этот контур (рис. 2):

4 II I L Рис. 2. Уравнение для rot H (циркуляции по контуру L) [5]: 1 E 4πj roth = + c t c В правой части, в соответствии с теоремой Стокса, стоит сумма двух слагаемых, первое учитывает изменение со временем электрического поля на некоторой поверхности, опирающейся на контур L (ток смещения), второе - ток, текущий через такую же поверхность (ток заряженных частиц). На рис. 2 одиночная заряженная частица пересекает в данный момент времени поверхность II. Следовательно, для этой поверхности в правой части уравнения присутствуют оба слагаемых, поскольку на всей поверхности II происходит так же и изменение электрического поля. С другой стороны на поверхности I происходит только изменение электрического поля и первое слагаемое в рассматриваемом уравнении отсутствует. А поскольку поверхность I может быть взята сколь угодно близкой к поверхности II, то мы приходим к двум значениям для rot H. Данная ситуация рассмотрена в [5]. Ее автор записывает уравнение для магнитного поля в виде: 1 E 4π roth = + e vδ (r r0 ) c t c где r и r 0 соответственно радиус - вектор точки наблюдения и точки, в которой находится заряд. После ряда преобразований он получает выражение для скорости изменения электрического поля:

5 E = rot[ve] 4πevδ (r r0 ) t и, подставив его в первое уравнение, получает: roth = rot[ ve] Далее он указывает, что решением этого уравнения является закон Био - Савара. Но последний закон получен в предположении, что E / t пренебрежимо мало по сравнению j, и, таким образом, из рассмотрения заранее выброшена производная от поля по времени. Фактически автор изначально учел только магнитное поле от движущегося заряда. Все эти парадоксы получают свое разрешение, если предположить, что вокруг одного движущегося заряда не существует никакого магнитного поля. Более того, при рассмотрении движения заряженной частицы вдоль провода с током, электростатическая сила взаимодействия между частицей и металлической решеткой, которую в лабораторной системе считают магнитной, возникала вследствие релятивистского уменьшения расстояний между атомами решетки. А поскольку заряженная частица не может уменьшить расстояние между самой собой, то вокруг нее не может существовать и магнитного поля. В связи с изложенным, возникают вопросы о распространении электромагнитных волн, электромагнитной индукции. Они рассмотрены в [6]. Выводы. Магнитного поля, как особого вида материи, вообще не существует в природе. Это чисто релятивистский эффект. Представление о магнитном поле не более чем удобный расчетный прием, позволяющий существенно упростить вычисления сил между проводниками с токами. Литература: 1. Парселл Э. Электричество и магнетизм. т. II Берклеевского курса физики-м. Наука,1971 г. 2. Угаров В. А. Специальная теория относительности. М. «Наука» 1977 г. 3. Фейнман Р., Лейтон Р., Сэндс М. Фейнмановские лекции по физике. т.5, М. «Мир», 1977 г. с т. 6, Электродинамика с. 270.

6 4. Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теоретическая физика. т. 2. Теория поля. М «Наука» 1967 г. с. 46, 47, 127, Левич В. Г., Курс теоретической физики. т. I, М. "Наука" 1969 г. с. 41, 44,

Теория движения электромагнитного поля. 7. Электромагнитное поле и заряды

Теория движения электромагнитного поля. 7. Электромагнитное поле и заряды Теория движения электромагнитного поля. 7. Электромагнитное поле и заряды Л.Н. Войцехович На основе принципов теории движения электромагнитного поля в работе получены общие выражения для дивергенции электрического

Подробнее

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ THE MECHANISM OF OCCURRENCE OF AN ELECTROMOTIVE FORCE AT CONDUCTOR MOVEMENT IN A MAGNETIC FIELD Колонутов М.Г. Kolonutov

Подробнее

Вопросы к коллоквиумам и для подготовки к экзамену. ВОПРОСЫ К КОЛЛОКВИУМУ по теме «Магнетизм» Лектор Карманов И.Н.

Вопросы к коллоквиумам и для подготовки к экзамену. ВОПРОСЫ К КОЛЛОКВИУМУ по теме «Магнетизм» Лектор Карманов И.Н. Вопросы к коллоквиумам и для подготовки к экзамену ВОПРОСЫ К КОЛЛОКВИУМУ по теме «Магнетизм» 1. Вектор магнитной индукции. Линии магнитной индукции и их свойства. 2. Закон Био-Савара-Лапласа. 3. Магнитное

Подробнее

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ЭДС ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ

ВОЗНИКНОВЕНИЕ ЭДС ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ ВОЗНИКНОВЕНИЕ ЭДС ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ М.Г. Колонутов канд. техн. наук, доцент Контакт с автором: kolonutov@mail.ru http://kolonutov.mylivepage.ru Аннотация В работе отвергается привлечение

Подробнее

Оглавление 1. Вступление 2. Конфигурация поля 3. Сила Лоренца 4. Сила Ампера 5. Обсуждение Литература

Оглавление 1. Вступление 2. Конфигурация поля 3. Сила Лоренца 4. Сила Ампера 5. Обсуждение Литература Хмельник С.И. Силы Лоренца, Ампера и закон сохранения импульса. Количественный анализ и следствия. Аннотация Известно, что силы Лоренца и Ампера противоречат третьему закону Ньютона, но не противоречат

Подробнее

Урок 6 ( ) Основы Общей Теории Относительности.

Урок 6 ( ) Основы Общей Теории Относительности. Урок 6 (37) Основы Общей Теории Относительности Здесь приводится только крошечный кусочек большой теории, необходимый для иллюстрации возникновения магнитных явлений Материал взят из книг: ДжБМэрион «Физика

Подробнее

Эквивалентность инертной и электромагнитной массы ускоренно движущейся элементарной электрически заряженной частицы. Л.М. Цапурин

Эквивалентность инертной и электромагнитной массы ускоренно движущейся элементарной электрически заряженной частицы. Л.М. Цапурин Эквивалентность инертной и электромагнитной массы ускоренно движущейся элементарной электрически заряженной частицы. Л.М. Цапурин «Кто хочет познать наибольшие тайны природы, пусть рассматривает и наблюдает

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) ПРОГРАММА

МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) ПРОГРАММА МОСКОВСКИЙ ФИЗИКО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ИНСТИТУТ (ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ) УТВЕРЖДАЮ Проректор по учебной работе Д.А. Зубцов декабря 2013 г. ПРОГРАММА по курсу: ЭЛЕКТРОДИНАМИКА по направлению: прикладная математика

Подробнее

Оглавление 1. Вступление 2. Конфигурация поля 3. Сила Лоренца 4. Сила Ампера 5. Обсуждение Литература

Оглавление 1. Вступление 2. Конфигурация поля 3. Сила Лоренца 4. Сила Ампера 5. Обсуждение Литература Хмельник С.И. Силы Лоренца, Ампера и закон сохранения импульса. Количественный анализ и следствия. Аннотация Известно, что силы Лоренца и Ампера противоречат третьему закону Ньютона, но не противоречат

Подробнее

Оглавление 1. Вступление 2. Конфигурация поля 3. Сила Лоренца 4. Сила Ампера 5. Обсуждение Литература

Оглавление 1. Вступление 2. Конфигурация поля 3. Сила Лоренца 4. Сила Ампера 5. Обсуждение Литература Хмельник С.И. Силы Лоренца, Ампера и закон сохранения импульса. Количественный анализ и следствия. Аннотация Известно, что силы Лоренца и Ампера противоречат третьему закону Ньютона, но не противоречат

Подробнее

Факультатив. Лабораторный автотрансформатор (ЛАТР).

Факультатив. Лабораторный автотрансформатор (ЛАТР). Факультатив. Автотрансформатор. Автотрансформатор имеет одну обмотку вместо двух обмоток трансформатора. Одна обмотка автотрансформатора имеет три отвода. Один из трех проводов общий провод. На приведенном

Подробнее

Теория движения электромагнитного поля. 10. Энергия движения электромагнитного поля

Теория движения электромагнитного поля. 10. Энергия движения электромагнитного поля Теория движения электромагнитного поля. 1. Энергия движения электромагнитного поля Л.Н. Войцехович В работе на примере плоского электрического конденсатора рассмотрена зависимость энергии электромагнитного

Подробнее

Факультатив. Магнитное поле в центре кругового витка с током. Все токи и точка наблюдения находятся в одной плоскости. Тогда

Факультатив. Магнитное поле в центре кругового витка с током. Все токи и точка наблюдения находятся в одной плоскости. Тогда Факультатив Магнитное поле в центре кругового витка с током Все токи и точка наблюдения находятся в одной плоскости Тогда I dϕ db > I I I 2πI B db dϕ dϕ 2π > l l l 2π I B 1 µ В системе СИ: 0 µ > 0I B 4π

Подробнее

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ 8 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Рассмотрим электромагнитное поле движущегося произвольным образом точечного заряда Оно описывается запаздывающими потенциалами которые запишем в виде

Подробнее

ФИЗИКА Программа дисциплины (Стандарт ПД-ЕН)

ФИЗИКА Программа дисциплины (Стандарт ПД-ЕН) ФЕДЕРАЛЬНОЕ АГЕНТСТВО ПО ОБРАЗОВАНИЮ Государственное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Уральский государственный университет им. А.М. Горького» Математико-механический факультет

Подробнее

. Тогда. i ds ds ds ds. r cr cr cr cr В правой части первое слагаемое равно нулю, так как ri. i. Третье слагаемое перпендикулярно вектору r, так как

. Тогда. i ds ds ds ds. r cr cr cr cr В правой части первое слагаемое равно нулю, так как ri. i. Третье слагаемое перпендикулярно вектору r, так как Факультатив Формула для одной из составляющих магнитного поля поверхностного тока (продолжение) Любой вектор можно разложить на три взаимно ортогональных составляющих: i = i + n +, где Тогда n 1, i ds

Подробнее

Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I. 1 c

Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I. 1 c Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I df dl, B c > Другие формы силы Ампера: 1 df j, B dv c 1 > df i, B ds c > q F, B c

Подробнее

Экзамен. Закон Био-Савара (-Лапласа).

Экзамен. Закон Био-Савара (-Лапласа). Экзамен Закон Био-Савара (-Лапласа) I dl, db поле элемента тока Idl, где вектор, направленный из элемента тока в точку наблюдения Другие формы закона Био-Савара: 1 j, db dv 1 i, db ds q [ V,] B магнитное

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 23 ЛЕКЦИЯ 23

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Специальная теория относительности Лекция 23 ЛЕКЦИЯ 23 1 ЛЕКЦИЯ 23 Сила Лоренца. Релятивистская форма уравнений движения. Тензор электромагнитного поля. Преобразования Лоренца для электрического и магнитного поля. Инварианты поля. Сила Лоренца Сила, действующая

Подробнее

6. Угол падения равен углу отражения

6. Угол падения равен углу отражения 5 Доказательство того, что луч падающий, луч отраженный и преломленный лежат в одной плоскости До сих пор мы не уточняли положение начала системы координат в выбранной СО Выберем эту точку на границе раздела

Подробнее

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики

ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики Ю. В. Тихомиров ЛАБОРАТОРНЫЕ РАБОТЫ по курсу физики С ЭЛЕМЕНТАМИ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ. ОПТИКА для студентов всех специальностей всех форм обучения МОСКВА - 1 ЛАБОРАТОРНАЯ

Подробнее

Функция Лагранжа заряда в концепции скалярно-векторного потенциала. Ф. Ф. Менде

Функция Лагранжа заряда в концепции скалярно-векторного потенциала. Ф. Ф. Менде Функция Лагранжа заряда в концепции скалярно-векторного потенциала Ф. Ф. Менде Одним из методов решения задач механики является лагранжев фомализм. Под функцией Лагранжа или лагранжианом в механике понимают

Подробнее

Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I. 1 c

Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I. 1 c Факультатив. Элемент тока (продолжение). Вернемся к рассмотрению силы Ампера, которая пропорциональна элементу тока. I df dl, B c Другие формы силы Ампера: 1 df j, B dv c 1 df i, B ds c q F, B c V сила

Подробнее

Релятивистская динамика

Релятивистская динамика Релятивистская динамика Специальная теория относительности установила фундаментальные свойства пространствавремени Преобразования Лоренца позволяют определять пространственные и временные координаты любого

Подробнее

Магнитное поле. Лукьянов И.В.

Магнитное поле. Лукьянов И.В. Магнитное поле. Лукьянов И.В. Содержание: 1. Магнитное поле в вакууме. 2. Электромагнитная индукция. 3. Магнитное поле в веществе. Магнитное поле в вакууме. Содержание раздела: 1. Понятие магнитного поля

Подробнее

Комментарии к лекциям по физике Тема: Преобразования Лоренца и следствия из них Содержание лекции Преобразования Лоренца

Комментарии к лекциям по физике Тема: Преобразования Лоренца и следствия из них Содержание лекции Преобразования Лоренца Комментарии к лекциям по физике Тема: Преобразования Лоренца и следствия из них Содержание лекции Преобразования Лоренца. Кинематические следствия преобразований Лоренца. Релятивистский закон преобразования

Подробнее

поле параллельно токонесущей плоскости и в этой плоскости перпендикулярно току. Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl

поле параллельно токонесущей плоскости и в этой плоскости перпендикулярно току. Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl Факультатив. Магнитное поле над токонесущей плоскостью. Магнитное поле закручено вокруг токов по правилу правого винта. В таком случае магнитное поле плоскости с током имеет следующий вид: Это поле перпендикулярно

Подробнее

ТЕМА 16. УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА

ТЕМА 16. УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА ТЕМА 16 УРАВНЕНИЯ МАКСВЕЛЛА 161 Ток смещения 162 Единая теория электрических и магнитных явлений Максвелла Система уравнений Максвелла 164 Пояснения к теории классической электродинамики 165 Скорость распространения

Подробнее

Факультатив. Лабораторный автотрансформатор (ЛАТР).

Факультатив. Лабораторный автотрансформатор (ЛАТР). Факультатив. Лабораторный автотрансформатор (ЛАТР). От сети переменного тока 0 Вольт на лабораторный автотрансформатор подается напряжение между клеммами обозначенными на рисунке, как "0 В" и "~0 В". Между

Подробнее

4. Электромагнитная индукция

4. Электромагнитная индукция 1 4 Электромагнитная индукция 41 Закон электромагнитной индукции Правило Ленца В 1831 г Фарадей открыл одно из наиболее фундаментальных явлений в электродинамике явление электромагнитной индукции: в замкнутом

Подробнее

c c Найдем телесный угол Ω, под которым видна поверхность с током из точки наблюдения магнитного поля. => θ

c c Найдем телесный угол Ω, под которым видна поверхность с током из точки наблюдения магнитного поля. => θ Факультатив Магнитное поле на оси соленоида конечной длины Найдем магнитное поле в точке O на оси соленоида с поверхностной плотностью тока i= ni, где n число витков на единице длины соленоида, I сила

Подробнее

Факультатив. Лабораторный автотрансформатор (ЛАТР).

Факультатив. Лабораторный автотрансформатор (ЛАТР). Факультатив. Автотрансформатор. Автотрансформатор имеет одну обмотку вместо двух обмоток трансформатора. Одна обмотка автотрансформатора имеет три отвода. Один из трех проводов общий провод. На приведенном

Подробнее

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4.

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4. 3.4 Закон Ампера В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна df = I[ dl B] (3.4.1) dl где - вектор, совпадающий с направлением тока.

Подробнее

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика Программные требования к зачету по курсу Электродинамика (5 семестр) 1.1. Уравнения Максвелла и их физическое обоснование. Сила Лоренца. При ответе на вопрос билета необходимо ввести понятия объемной плотности

Подробнее

НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ КАЛЕНДАРНЫЙ ПЛАН. Час Электростатика. Закон

НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ КАЛЕНДАРНЫЙ ПЛАН. Час Электростатика. Закон НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ КАЛЕНДАРНЫЙ ПЛАН учебных занятий по дисциплине: ФИЗИКА Кафедра: ПиТФ Факультет: ФЭН Курс: Семестр: 3 Учебный год: 010/011 Лектор: доцент Заикин А.Д.

Подробнее

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика

Программные требования к зачету по курсу Электродинамика Программные требования к зачету по курсу Электродинамика (5 семестр) 1.1. Уравнения Максвелла и их физическое обоснование. Сила Лоренца При ответе на вопрос билета необходимо ввести понятия объемной плотности

Подробнее

ЧАСТЬ 6. ОСНОВЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

ЧАСТЬ 6. ОСНОВЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ЧАСТЬ 6. ОСНОВЫ СПЕЦИАЛЬНОЙ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ГАЛИЛЕЯ И СКОРОСТЬ СВЕТА Пусть некоторая система отсчета К = {x y z} считается неподвижной а система отсчета К = {x y z } движется относительно

Подробнее

Лекция 11. Магнитные взаимодействия. Магнитная индукция. Силы Лоренца и Ампера. Закон электромагнитной. к.ф.-м.н. С.Е.Муравьев

Лекция 11. Магнитные взаимодействия. Магнитная индукция. Силы Лоренца и Ампера. Закон электромагнитной. к.ф.-м.н. С.Е.Муравьев Лекция 11. Магнитные взаимодействия. Магнитная индукция. Силы Лоренца и Ампера. Закон электромагнитной индукции к.ф.-м.н. С.Е.Муравьев 1. Магнитные явления Немного истории 1. Независимо развивались «электричество»

Подробнее

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ 6.. Характеристики и графическое изображение магнитного поля Магнитное поле обусловлено электрическим

Подробнее

, B, F magn. Глава 19. МАГНЕТИЗМ. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ЕГО ИСТОЧНИКИ

, B, F magn. Глава 19. МАГНЕТИЗМ. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ЕГО ИСТОЧНИКИ Глава 9 МАГНЕТИЗМ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ЕГО ИСТОЧНИКИ 9 Магнитное поле и его воздействие на движущиеся заряды Многочисленные опыты показали что вокруг движущихся зарядов кроме электрического поля существует

Подробнее

Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl. на расстоянии r от элемента тока.

Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl. на расстоянии r от элемента тока. I d da Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I d на расстоянии от элемента тока. µ В системе СИ: 0 d da= I. I d q Выражение da похоже на выражение ϕ=, где ϕ скалярный потенциал.

Подробнее

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v

1.9. Преобразования векторов электромагнитного поля. c v .9. Преобразования векторов электромагнитного поля..9.. Преобразования компонент электромагнитного поля. Полученные и изученные нами законы электродинамики применимы для описания явлений, которые происходят

Подробнее

D t. 4π c σ E. Таким образом система уравнений Максвелла в квазистационарном приближении имеет вид: div D = 4πρ; div B = 0; c t ; rot H = 4π j; (3)

D t. 4π c σ E. Таким образом система уравнений Максвелла в квазистационарном приближении имеет вид: div D = 4πρ; div B = 0; c t ; rot H = 4π j; (3) 1 1 Условие квазистационарности поля Квазистационарное переменное электромагнитное поле - это приближенный способ описания электромагнитного поля при котором можно пренебречь током смещения в системе уравнений

Подробнее

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ. Колонутов М.Г. 1, 2014

МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ. Колонутов М.Г. 1, 2014 МЕХАНИЗМ ВОЗНИКНОВЕНИЯ ЭЛЕКТРОДВИЖУЩЕЙ СИЛЫ ПРИ ДВИЖЕНИИ ПРОВОДНИКА В МАГНИТНОМ ПОЛЕ Колонутов МГ 1, 14 В статье показан основной недостаток традиционного объяснения и предложен новый механизм возникновения

Подробнее

3. Место дисциплины в структуре ООП: Учебная дисциплина «Механика, электричество» изучается в первом, втором и третьем семестрах.

3. Место дисциплины в структуре ООП: Учебная дисциплина «Механика, электричество» изучается в первом, втором и третьем семестрах. 1. Целью изучения дисциплины является: формирование естественнонаучного мировоззрения, развитие логического мышления, интеллектуальных и творческих способностей, развитие умения применять знание законов

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 1 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность электрического поля системы зарядов.

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электростатика Лекция 21 ЛЕКЦИЯ 21 ЛЕКЦИЯ 21 Электростатика. Медленно меняющиеся поля. Условия медленно меняющихся полей. Уравнение Пуассона. Решение уравнения Пуассона для точечного заряда. Потенциал поля системы зарядов. Напряженность

Подробнее

Задание 1. Ответ: 31.

Задание 1. Ответ: 31. Задание 1. Установите соответствие между физическими величинами, описывающими протекание постоянного тока через резистор, и формулами для их расчёта. В формулах использованы обозначения: R сопротивление

Подробнее

Экзамен. Закон Ампера и сила Ампера. I c

Экзамен. Закон Ампера и сила Ампера. I c Постоянное магнитное поле. Факультатив. Магнитные полюса и направление магнитного поля. Магнитные заряды. 1. Назовем северным полюсом магнитной стрелки конец, который показывает на север. 2. Северный полюс

Подробнее

'. И пусть для простоты dl dl F V, B

'. И пусть для простоты dl dl F V, B Экзамен Закон электромагнитной индукции Фарадея (продолжение) ЭДС возникает, если поток изменяется по любым причинам ЭДС возникает, если контур перемещается, поворачивается, деформируется, и если контур

Подробнее

Квазистационарное электромагнитное поле. Экзамен. Закон электромагнитной индукции Фарадея.

Квазистационарное электромагнитное поле. Экзамен. Закон электромагнитной индукции Фарадея. Квазистационарное электромагнитное поле. Экзамен. Закон электромагнитной индукции Фарадея. d инд = закон электромагнитной индукции Фарадея. При dt изменении потока магнитного поля через контур в контуре

Подробнее

Экзамен. Система уравнений Максвелла. (один из основных вопросов курса) Уравнения Максвелла справедливы для переменных электромагнитных полей.

Экзамен. Система уравнений Максвелла. (один из основных вопросов курса) Уравнения Максвелла справедливы для переменных электромагнитных полей. Экзамен Система уравнений Максвелла (один из основных вопросов курса) Уравнения Максвелла справедливы для переменных электромагнитных полей div( D) = ρ 1 B = c система уравнений Максвелла в div( B) = 0

Подробнее

Оглавление 1. Введение 2. Математическая модель 3. Решение уравнений 4. Структура токов 5. Мощность Приложение Литература

Оглавление 1. Введение 2. Математическая модель 3. Решение уравнений 4. Структура токов 5. Мощность Приложение Литература Хмельник С. И. Структура постоянного тока Аннотация Рассматривается структура постоянного тока в проводе. Оглавление. Введение. Математическая модель 3. Решение уравнений. Структура токов 5. Мощность Приложение

Подробнее

Факультатив. Силы, действующие на линейный магнетик в магнитном поле.

Факультатив. Силы, действующие на линейный магнетик в магнитном поле. Экзамен 3 Магнитное поле в зазоре сердечника (µ >> ) Дано: N число витков обмотки, I сила тока в каждом витке, µ>> магнитная проницаемость сердечника, длина сердечника, h ширина зазора, где h S и тем более

Подробнее

Электричество и магнетизм

Электричество и магнетизм Электричество и магнетизм Электростатическое поле в вакууме Задание 1 Относительно статических электрических полей справедливы утверждения: 1) поток вектора напряженности электростатического поля сквозь

Подробнее

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы

ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева. Тестовые вопросы ФФКЭ, III курс, Теория поля, поток C. Фомичева Тестовые вопросы 1. Запишите прямое и обратное преобразования Лоренца для t и x от инерциальной системы отсчета K к системе K, при движении системы K со скоростью

Подробнее

A relativistic paradox seemingly violating conservation of momentum law in electromagnetic systems

A relativistic paradox seemingly violating conservation of momentum law in electromagnetic systems Релятивистский парадокс, по-видимому, нарушающий закон сохранения импульса в электромагнитных системах Перевод А. Чубыкало (achubykalo@yahoo.com.mx) --- Eur. J. Phys. 20 (1999) 39 44. A relativistic paradox

Подробнее

3.7. Векторный потенциал. Магнитный момент. где разность координат

3.7. Векторный потенциал. Магнитный момент. где разность координат .7. Векторный потенциал. Магнитный момент..7..векторный потенциал. Неоднозначность, калибровка и градиентная инвариантность. Итак, для описания магнитного поля мы получили уравнения (.6.) и (.6.). Сравним

Подробнее

Формула силы. Дм. Ватолин

Формула силы. Дм. Ватолин Формула силы Дм Ватолин dmvatolin@ramblerru В работе исследуется согласованность обычного релятивистского определения электромагнитной силы с простым механическим движением тел Формулируются «парадоксы

Подробнее

О НЕЗАВИСИМОСТИ МАССЫ ОТ СКОРОСТИ И РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ИНВАРИАНТНОСТИ УРАВНЕНИЙ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ

О НЕЗАВИСИМОСТИ МАССЫ ОТ СКОРОСТИ И РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ИНВАРИАНТНОСТИ УРАВНЕНИЙ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ О НЕЗАВИСИМОСТИ МАССЫ ОТ СКОРОСТИ И РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ИНВАРИАНТНОСТИ УРАВНЕНИЙ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ Введение Шипов ГИ В Московском государственном университете студентам Физфака на лекциях по специальной теории

Подробнее

Задачи по магнитостатике

Задачи по магнитостатике Версия (последняя версия доступна по ссылке) Задачи по магнитостатике Примечание Читая задачи имейте в виду что в печатном тексте вектор обозначается просто жирной буквой без черты или стрелки над буквой

Подробнее

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 3: ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ. Следующая система уравнений Максвелла

ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 3: ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ. Следующая система уравнений Максвелла ДИДАКТИЧЕСКАЯ ЕДИНИЦА 3: ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ L Задание 1 Следующая система уравнений Максвелла B Edl d t Hdl d L Dd 0 Вd D j t 0 справедлива для переменного электромагнитного поля... 1. в отсутствие

Подробнее

Электромагнитные волны

Электромагнитные волны Электромагнитные волны Никита Куратов В 1864 году Джеймс Клерк Максвелл предсказал возможность существования в пространстве электромагнитных волн. Это утверждение он выдвинул основываясь на выводах, вытекающих

Подробнее

Законы электро-электрической индукции.

Законы электро-электрической индукции. Законы электро-электрической индукции Поскольку любой процесс распространения электрических процессов всегда связан с запаздыванием, введём запаздывающий скалярно-векторный потенциал, считая, что поле

Подробнее

Теория движения электромагнитного поля. 2. Принцип движения компонент электромагнитного поля

Теория движения электромагнитного поля. 2. Принцип движения компонент электромагнитного поля Теория движения электромагнитного поля. 2. Принцип движения компонент электромагнитного поля Л.Н. Войцехович В работе с релятивистских позиций исследованы некоторые логические противоречия, парадоксы,

Подробнее

F g = G M 1 M 2 1 r 2 (2)

F g = G M 1 M 2 1 r 2 (2) Очевидно, что окружающий нас мир изначально устроен просто и логично, что всегда и везде выполняется великий закон причинноследственной однозначности и, следовательно, приблизившись к пониманию характеристик

Подробнее

Оглавление 1. Введение 2. Математическая модель 3. Потоки энергии 4. Вертикальная устойчивость 5. Движение вихря Приложение Литература

Оглавление 1. Введение 2. Математическая модель 3. Потоки энергии 4. Вертикальная устойчивость 5. Движение вихря Приложение Литература Хмельник С. И. Математическая модель песчаного вихря Аннотация Рассматривается вопрос об источнике энергии в песчаном вихре. Атмосферные явления не могут быть единственным источником энергии поскольку

Подробнее

МОЖНО ЛИ СЧИТАТЬ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ РЕЛЯТИВИСТСКИМ ЭФФЕКТОМ?

МОЖНО ЛИ СЧИТАТЬ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ РЕЛЯТИВИСТСКИМ ЭФФЕКТОМ? УДК 537.61 Серия «Естественные и физико-математические науки». 8/016 МОЖНО ЛИ СЧИТАТЬ МАГНИТНОЕ ПОЛЕ РЕЛЯТИВИСТСКИМ ЭФФЕКТОМ? 149 А. Н. Верхозин Дж. Максвелл впервые высказал мысль о равноправии электрического

Подробнее

Ошибка Лоренца и Воронежской группы АНАЛИЗ.

Ошибка Лоренца и Воронежской группы АНАЛИЗ. Ошибка Лоренца и Воронежской группы АНАЛИЗ. Беляев Виктор Григорьевич, гор. Фастов. belvik48@mail.ru Аннотация. Применение, каких либо преобразований координат к уравнениям Максвелла с целью доказательства

Подробнее

Специальная теория относительности: определение импульса и кинетической энергии замкнутой системы постоянно взаимодействующих тел

Специальная теория относительности: определение импульса и кинетической энергии замкнутой системы постоянно взаимодействующих тел Специальная теория относительности: определение импульса и кинетической энергии замкнутой системы постоянно взаимодействующих тел Кочетков Виктор Николаевич главный специалист ФГУП «Центр эксплуатации

Подробнее

НОВЫЙ ПОДХОД К РАЗВИТИЮ ТЕОРИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ

НОВЫЙ ПОДХОД К РАЗВИТИЮ ТЕОРИИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ НОВЫЙ ПОДХОД К РЗВИТИЮ ТОРИИ ЭЛКТРОМГНИТНОГО ПОЛЯ Ю.. Спиричев Научно-исследовательский и конструкторский институт радиоэлектронной техники, г. Заречный, Пензенская обл., Россия uspir@rambler.ru urii.spirichev@mail.ru

Подробнее

1 Импульс и энергия релятивистской частицы. Энергия покоя. 2 Преобразования импульса и энергии. 3 Законы сохранения энергии и импульса.

1 Импульс и энергия релятивистской частицы. Энергия покоя. 2 Преобразования импульса и энергии. 3 Законы сохранения энергии и импульса. Специальная теория относительности 1 Импульс и энергия релятивистской частицы. Энергия покоя. Преобразования импульса и энергии. 3 Законы сохранения энергии и импульса. Сложение скоростей Эти соотношения

Подробнее

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ

ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФЕДЕРАЛЬНОЕ ГОСУДАРСТВЕННОЕ БЮДЖЕТНОЕ ОБРАЗОВАТЕЛЬНОЕ УЧРЕЖДЕНИЕ ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ «МОСКОВСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ имени М.В.ЛОМОНОСОВА» ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ КАФЕДРА ОБЩЕЙ ЯДЕРНОЙ ФИЗИКИ РЕФЕРАТ

Подробнее

Обсудим начальное самое грубое так называемое нулевое

Обсудим начальное самое грубое так называемое нулевое Факультатив Метод последовательных приближений вычисления квазистационарных электромагнитных полей (этого вопроса нет в учебниках) Если электромагнитные поля изменяются во времени медленно, то уравнения

Подробнее

ÔÈÇÈÊÀ: ÌÅÕÀÍÈÊÀ, ÝËÅÊÒÐÈ ÅÑÒÂÎ È ÌÀÃÍÅÒÈÇÌ

ÔÈÇÈÊÀ: ÌÅÕÀÍÈÊÀ, ÝËÅÊÒÐÈ ÅÑÒÂÎ È ÌÀÃÍÅÒÈÇÌ Â. Â. Äàâûäêîâ ÔÈÇÈÊÀ: ÌÅÕÀÍÈÊÀ, ÝËÅÊÒÐÈ ÅÑÒÂÎ È ÌÀÃÍÅÒÈÇÌ УЧЕБНОЕ ПОСОБИЕ ДЛЯ ВУЗОВ 2-е издание, исправленное и дополненное Êíèãà äîñòóïíà â ýëåêòðîííîé áèáëèîòå íîé ñèñòåìå biblio-online.ru Ìîñêâà Þðàéò

Подробнее

Оглавление 1. Введение 2. Решение уравнений Максвелла 3. Напряженности и потоки энергии 4. Обсуждение 5. Конденсатор с магнитом Литература

Оглавление 1. Введение 2. Решение уравнений Максвелла 3. Напряженности и потоки энергии 4. Обсуждение 5. Конденсатор с магнитом Литература .Хмельник С. И. Электромагнитная волна в заряженном конденсаторе Аннотация Показывается, что в заряжаемом конденсаторе распространяется электромагнитная волна, а математическое описание этой волны является

Подробнее

ФИЗИКА МАГНИТНЫХ ЯВЛЕНИЙ

ФИЗИКА МАГНИТНЫХ ЯВЛЕНИЙ 9 ФИЗИКА МАГНИТНЫХ ЯВЛЕНИЙ КРАТКИЕ ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ СВЕДЕНИЯ И ОСНОВНЫЕ РАСЧЕТНЫЕ ФОРМУЛЫ СИЛА ЛОРЕНЦА И СИЛА АМПЕРА Все проявления магнетизма в природе и технике могут быть сведены к фундаментальному взаимодействию

Подробнее

Главная ошибка современной электродинамики.

Главная ошибка современной электродинамики. Главная ошибка современной электродинамики. 1. Законы магнитоэлектрической и электромагнитной индукции. Современная классическая электродинамика построена на основе экспериментальных данных по наблюдению

Подробнее

Лекция 2 Тема лекции: Механическое движение и его виды. Относительность механического движения. Прямолинейное равномерное и равноускоренное движение.

Лекция 2 Тема лекции: Механическое движение и его виды. Относительность механического движения. Прямолинейное равномерное и равноускоренное движение. Лекция 2 Тема лекции: Механическое движение и его виды. Относительность механического движения. Прямолинейное равномерное и равноускоренное движение. План лекции: 1. Предмет механики 2. Механическое движение

Подробнее

Электродинамика сплошных сред

Электродинамика сплошных сред Электродинамика сплошных сред к.ф.-м.н., доцент Андрей Юрьевич Антонов направление 03.03.01 «Прикладные математика и физика» Постоянный электрический ток Рассмотрим стационарное движение зарядов в проводящей

Подробнее

Специальная теория относительности

Специальная теория относительности Специальная теория относительности 1 Постулаты СТО. Синхронизация часов. 2 Преобразования Лоренца и требование релятивистской инвариантности. 3 Измерение длин и промежутков времени. Специальная (или частная)

Подробнее

КАЛЕНДАРНЫЙ РЕЙТИНГ-ПЛАН ДИСЦИПЛИНЫ ФИЗИКА 2 ОЦЕНКИ

КАЛЕНДАРНЫЙ РЕЙТИНГ-ПЛАН ДИСЦИПЛИНЫ ФИЗИКА 2 ОЦЕНКИ «Отлично» «Хорошо» «Удовл.» Зачтено Неудовлетворительно / незачет КАЛЕНДАРНЫЙ РЕЙТИНГ-ПЛАН ДИСЦИПЛИНЫ ФИЗИКА 2 ОЦЕНКИ Лекции 48 час. КАЛЕНДАРНЫЙ РЕЙТИНГ-ПЛАН по А+ 96 100 «Физика 2» Практ. 32 час. А 90

Подробнее

c током I, расположенным в начале

c током I, расположенным в начале Компьютерная лабораторная работа 4.3 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ 1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Ознакомиться с компьютерным моделированием магнитного поля от различных источников. Ознакомиться с видом линий магнитной индукции для

Подробнее

Оглавление. 1. Введение. Хмельник С.И. Четвертая электромагнитная индукция. 1. Введение

Оглавление. 1. Введение. Хмельник С.И. Четвертая электромагнитная индукция. 1. Введение Хмельник С.И. Четвертая электромагнитная индукция Аннотация Рассматриваются варианты электромагнитной индукции. Выделяется индукция, вызванная изменением потока электромагнитной энергии. Находится зависимость

Подробнее

Лекция 16. Уравнения Максвелла. Электромагнитная теория Максвелла (60-е годы 19 века)

Лекция 16. Уравнения Максвелла. Электромагнитная теория Максвелла (60-е годы 19 века) Лекция 16 Уравнения Максвелла Электромагнитная теория Максвелла (60-е годы 19 века) Это последовательная теория единого электромагнитного поля, создаваемого произвольной системой зарядов и токов В ней

Подробнее

Факультатив. Силы, действующие на постоянный магнит в магнитном поле.

Факультатив. Силы, действующие на постоянный магнит в магнитном поле. Факультатив Силы, действующие на постоянный магнит в магнитном поле Намагниченность однозначно определяет связанные токи на поверхности i' магнита: Mτ = На связанные токи в магнитном поле действует сила

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 6 ПРОСТРАНСТВО МИНКОВСКОГО. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ

ЛЕКЦИЯ 6 ПРОСТРАНСТВО МИНКОВСКОГО. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ ЛЕКЦИЯ 6 ПРОСТРАНСТВО МИНКОВСКОГО. ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ 1. CPT-симметрия. Античастицы В заключение лекций по теории относительности покажем, каким образом теория относительности и квантовая механика предсказали

Подробнее

Серия: ФИЗИКА И АСТРОНОМИЯ. Аннотация

Серия: ФИЗИКА И АСТРОНОМИЯ. Аннотация Доклады независимых авторов выпуск Серия: ФИЗИКА И АСТРОНОМИЯ Хмельник С.И. Безопорное движение без нарушения физических законов Аннотация Рассматриваются умозрительные эксперименты с зарядами и токами,

Подробнее

Предисловие... 6 Как пользоваться книгой... 9 Методические указания к решению задач Обозначения физических величин Введение...

Предисловие... 6 Как пользоваться книгой... 9 Методические указания к решению задач Обозначения физических величин Введение... ОГЛАВЛЕНИЕ Предисловие... 6 Как пользоваться книгой... 9 Методические указания к решению задач... 12 Обозначения физических величин... 14 Введение... 16 1. Электростатика и постоянный ток... 18 1.1. Электростатическое

Подробнее

3.5. Поле движущегося заряда. Закон Био-Савара.

3.5. Поле движущегося заряда. Закон Био-Савара. .5. Поле движущегося заряда. Закон Био-Савара..5..Магнитное поле движущегося заряда. Если точечный заряд покоится, то он создает в окружающем его пространстве только электрическое поле. Это поле изотропное,

Подробнее

3.7. Векторный потенциал. Магнитный момент.

3.7. Векторный потенциал. Магнитный момент. .7. Векторный потенциал. Магнитный момент..7..векторный потенциал. Неоднозначность, калибровка и градиентная инвариантность. Итак, для описания магнитного поля мы получили уравнения (.6.) и (.6.). Сравним

Подробнее

Специальная теория относительности: условия выполнения законов сохранения импульса и энергии

Специальная теория относительности: условия выполнения законов сохранения импульса и энергии Специальная теория относительности: условия выполнения законов сохранения импульса и энергии Кочетков Виктор Николаевич главный специалист ФГУП «Центр эксплуатации объектов наземной космической инфраструктуры»

Подробнее

Поверхностный эффект не терпит поверхностного отношения

Поверхностный эффект не терпит поверхностного отношения Поверхностный эффект не терпит поверхностного отношения I.4 Скин-эффект 1 Качественный анализ Рассмотрим теперь физику скин эффекта. Если в однородном проводнике имеется постоянный ток, то плотность тока

Подробнее

7.1. Уравнения Максвелла

7.1. Уравнения Максвелла 1 7. Уравнения Максвелла и электромагнитные волны 7.1. Уравнения Максвелла До сих пор мы изучали уравнения Максвелла небольшими фрагментами. Теперь пора прибавить последнюю часть и соединить их все воедино.

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 20 ЛЕКЦИЯ 20

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 20 ЛЕКЦИЯ 20 1 ЛЕКЦИЯ 0 Преобразование токов и зарядов. 4-вектор тока. Скалярный и векторный потенциал. Уравнение для потенциалов. 4-мерный градиент. 4-потенциал. Тензор электромагнитного поля. Ковариантная форма уравнений

Подробнее

Теория движения электромагнитного поля. 3. Релятивистский принцип суперпозиции полей

Теория движения электромагнитного поля. 3. Релятивистский принцип суперпозиции полей Теория движения электромагнитного поля. 3. Релятивистский принцип суперпозиции полей Л.Н. Войцехович На основе принципов теории относительности в работе рассмотрены случаи взаимодействия двух или более

Подробнее

Ответы: 1) а, б; 2) а, в; 3) б, в. 2. Жесткий электрический диполь находится однородном электростатическом поле.

Ответы: 1) а, б; 2) а, в; 3) б, в. 2. Жесткий электрический диполь находится однородном электростатическом поле. ВАРИАНТ 1 1. Относительно статических электрических полей справедливы утверждения: а) электростатическое поле действует на заряженную частицу с силой, не зависящей от скорости частицы, б) силовые линии

Подробнее

Магнитный парадокс. Менде Ф. Ф. Введение. = r

Магнитный парадокс. Менде Ф. Ф. Введение. = r Магнитный парадокс Менде Ф. Ф. Введение Закон Ампера, выраженный в векторной форме, определяет магнитное поле в точке (x,y,z) в следующем виде: H = I dl r 3 r где I - ток в элементе dl, r - вектор, направленный

Подробнее