И Н С Т И ТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ Э Н Е Р Г И Й. А.С.Гуревич, В.М.Мохов, Э. В.И.Столповский, Е.Ф.Троянов

Размер: px
Начинать показ со страницы:

Download "И Н С Т И ТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ Э Н Е Р Г И Й. А.С.Гуревич, В.М.Мохов, Э. В.И.Столповский, Е.Ф.Троянов"

Транскрипт

1 И Н С Т И ТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ Э Н Е Р Г И Й И Ф В Э ОКУ А.С.Гуреви, В.М.Мохов, Э. В.И.Столповский, Е.Ф.Троянов МАГНИТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОЛЮСНЫХ КОРРЕКТИРУЮЩИХ ОБМОТОК ПРОТОННОГО СИНХРОТРОНА ИФВЭ Серпухов 980

2 А.С.Гуреви, BJAJAOXOB, Э.АЛЧяэ, В.И.Столповский, Е.Ф.Троянов МАШИТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ПОЛЮСНЫХ КОРРЕКТИРУЮЩИХ ОБМОТОК ПРОТОННОГО СИНХРОТРОНА ИФВЭ

3 М- 24 Стихши. Гуревк АЛ» Мехов ВМ Маэ Э.А., Стотоаскиа В.И» Троажэв Е.Ф. Магнитные характеристики полюсных корректирующих обмоток протонного синхротрона ИФВЭ. Серпухов, стр. с рмс (ИФВЭ ОКУ 80-27). Бвбяюгр. 6. Представлены результаты работы по создам» новых корректаруюмжх полюсных обмоток ускорителя ИФВЭ. Проведены намерения н исленные расеты магнитных поле* полосных проводников, а также сравнение экспериментальных данных с расетными. Полюсные обмоткн новой конфнгурапнн обеспеивают дополштельно коррекшао 'косых' квадратиных к кубиных резонансов, необходимую в режиме накопления лука при шжекпии от быстроциклиного бустера* Ab»tr»ct Gurevi'ch А.8. Hokhov V.M., Hj» «.A., Stolponkjr УЛ., Troyano».F. Hacnatic Characteristic* of th«pols Fac» Oorractinf Coil» of the ГЛР proton Synchrotron, sarpukhor, 980. P. 38. (ЛИР 80-27). K*fi. 6. The lunatic fiald cbarastarlitlci of naw oorractlnt pol» fto» coll* of the HP accelerator are presented. The reiults of the Maiureaeat* and nueerlcal calculations of the aacnetic fields of the pole faoa conductors are (van. The new pole face colls provide additional m»metlc field components to correct the skew 3-rd order and 4-th order resonances during;.5 s injection time «hen the faat-cjrclinc booster «use.

4 \ ВВЕДЕНИЕ В статье приводятся результаты работы по созданию новых корректирующих мультипольных обмоток ускорителя на энергию 76 ГэВ. Необходимость в таких обмотках возникла в связи с реконструкцией систем коррекции магнитного поля ускорителя. Целью реконструкции является обеспеение надлежащей коррекции характеристик поля в режиме накопления пука в теение,5 с на 'плато" поля 386 Э при икжекшт от быстроциклиного бустера, а также при исследованиях, связанных с повышением интенсивности пука, инжектируемого существующим линейным ускорителем на энергию 00 МэВ. На ускорителе ИФВЭ корректирующие поля формируются с помощью /2/ в полюсных и дополнительных обмоток, расположенных на магнитных блоках. Полюсные обмотки компонуются из полюсных и обратных проводников. Полюсные проводники уложены вдоль гиперболиеских поверхностей на верхнем и нижнем полюсе, а обратные - с внутренней и наружной стороны каждого полюса. До настоящего времени попользовались полюсные обмотки, создающие следующие составляющие магнитного поля ''' /2,3/ : радиальное дипольное, квадрупольное, 'косое* квадрупольное и секступольное. Изуение особенностей динамики пука при его длительной циркуляции на уровне поля 386 Э показывает, то для обеспеения высокой эффективности процесса циркуляции требуется тщательная коррекция целого ряда резо-

5 нанскых полос в, в астности, "косых" квадратиных и кубиных резонан- /4/ сов. Кроме того, имеется необходимость в формировании постоянной по азимуту составляющей кубиной нелннейности пола для подавления попереной когерентной неустойивости. В этой связи возникла потребность скомпоновать полюсные обмотки, создающие "косое" сехстулольиое поле и октупольное поле. При этом новые обмотки должны быть совместны с уже существующими.. МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЯ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ ПОЛЮСНЫХ И ОБРАТНЫХ ПРОВОДНИКОВ Структурной единицей при компоновке полюсных обмоток является пара полюсных или обратных проводников, расположенных симметрино относительно средней плоскости блока. Основой для компоновки проводников в обмотки послужили измерения магнитного поля каждой пары проводников, выполненные на открытом и закрытом блоках ускорителя. Измерения велись в средней плоскости зазора. Остатоные поля в блоках компенсировались. Компонента H z намерялась при согласном вклюении верхнего и нижнего проводников* При этом каждый раз использовались обратные проводники, расположенные со стороны широкой асти зазора (наружные - для открытого блока, внутренние - для закрытого). Расположение проводников на блоках дано на рис.,2. При измерениях распределения поля от разных пар полюсных проводников использовались одни н те же обратные проводники. Горизонтальная компонента поля Н х измерялась при встреном вклюении проводников, расположенных симметрино на верхнем и нижнем полюсах. - Измерения проводились с помощью пермаллоевого датика при возбуждении.проводников постоянным током; абсолютная тоность измерений составляла 0,005 Э на уровне поля от проводников ~2 Э. Результаты измерений горизонтальной компоненты поля представлены на рис. 3. Для открытого и закрытого блоков-распределения полей полюсных

6 проводников совпадают в пределах тоности измерений, однако имеются разлиия в распределении полей обратных проводников открытого и закрытого блоков. Это уитывалось при компоновке обмоток. Распределение вертикальной компоненты поля полюсных проводников открытого блока дано на рис 4. Видно, то вертикальная компонента поля может изменять знак. Это не согласуется с результатами расетов, выполненных в предположении бесконеной магнитной проницаемости железа блоков. Влияние велиины у. на вид распределения поля исследовалось исленно. Распределение поля H z в закрытом блоке имеет не! оторое отлиие от открытого, как показано на рис. 5 для проводников 6, 6, 3 и витка из обратных проводников, охватывающего полюс. Ниже будет показано, то существующее отлиие проявляется в основном в днпольной составляющей поля для квадрулольной и октупольной обмоток. 2. РАСЧЕТ МАШИТНЫХ ПОЛЕЙ Для расета применялся метод интегральных уравнений /ft/, при котором сравнительно просто могут быть утены особенности реальной геометрии магнитов. Метод основан на введении фиктивных токов или зарядов, возникающих в местах, где среда неоднородна. При этом для расета статиеских магнитных полей можно преобразовать уравнение rot H - Г. () к виду rot В = ^о Л +а (2) - -» "* " имея в виду, то div В = 0 и В = ji o ft H,a (обознаения в()-(3) общепринятые).? = [grad ц х Н] (3)

7 Из (2) видно, то истониками для индукции магнитного поля В являются не только реальные токи j, но и фиктивные ~Ъ, которые появляются, если grad/t t О* В слуае, если проницаемость fi, оставаясь постоявши в среде, изменяется скаком при переходе из одной среды в другую, то ток а будет существовать только на границе раздела сред. При этом «Г* (р а -/tj) [В хй], где п - внешняя нормаль; р а и р - соответственно проницаемость воздуха и железа (p i > магнитного поля в воздухе вблизи границы. ц т ), а В е - знаение индукции В слуае двумерной задаи вектор а имеет только одну компоненту, отлиную от нуля, и интегральное уравнение для а принимает вид где Л» {ц cas(r po, n Q ) - Хф p. 2 - Q r PQ -ft.)/(^ + /* e )» Пд -внешняя нормаль к границе раздела в токе Q, а B jr (P) - касательная составляющая индукции, создаваемой токами j в токе Р, принадлежащей границе раздела. При обходе контура среда с большей проницаемостью остается слева, а интеграл следует понимать в смысле главного знаения (особенность исклюена). Попереные сеения электромагнитов ускорителя ИФВЭ приведены на рис, где показаны также вектор внешней нормали и касательный вектор т, направление которого совпадает с направлением обхода контура. Так как магниты симметрины относительно медианной плоскости, приведены контуры верхней половины открытого блоха и нижней - закрытого. В "угловых" токах гладкость границ нарушается. Это приводит особенностям в поведении поля и к необходимости знаительно увелиивать исло элементов разделения границы для уменьшения ошибок, связанных с дискретизацией. В наших условиях наиболее приемлемым оказывается комбинированный метод решения уравнения (4), поскольку он не требует большой оперативной памяти ЭВМ и не приводит к накоплению ошибок. При этом методе контур интегрирования разбивается на сравнительно небольшое исло дискретных к

8 элементов (~ 00), и уравнение (4) решается'сведением к системе линей-, ных алгебраиеских уравнений. Система решается любым прямым методом (здесь использовался метод исклюения Гаусса). Затем производится дополнительное дробление дискретных элементов и утоняется решение по итерационной схеме где A min Сходимость итерационного процесса определяется множителем А, Л mln, - наименьшее собственное знаение интегрального уравнения; для уравнения (4) Л. т *- - Поскольку в реальных условиях /х. >> ц е и А близко к, итерационный процесс сходится медленно. Для улушения сходимости уравнение (4) было модифицировано. Имея в виду.то / a(q)df * = Q и выитая из ядра уравнения (4) его среднее знаение, полуим со(г*, л ). с о* (г*> Пр М ) а(р) А <р [ ^ ф Р " il u ] a(q)d Q =-2AB. r (P). (5) nr PQ ^ "'P При этом спектр собственных знаений А к сдвигается в сторону больших /ft/ велиин. Для уравнения (5) в зависимости от типа магнитного блока в расетах были полуены знаения,г7< A min < 5. Число итераций обыно составляло 0-20 до момента затухания итерационного процесса для всех собственных векторов, кроме вектора, соответствуюшегс A min. Поскольку каждая из последующих итераций приводит к умножению всех компонент вектора невязки на постоданую велиину A ^A mini а в нашем слуае A/A mi^ >,то такой итерационный процесс сходится медленно. Поэтому дальнейшие итерации заменялись суммированием геометриеской прогрессии со знаменателем A/A min - Таким образом, ошибки выислений в основном определялись ошибками дискретизации. Для оценки тоности метода использовалась велиина S = А/ 2, где A=<lB 2 -Bi;>. 2*=< ; Bj+Bjj >. Скобки < > ознаают усреднение по интересующей нас области пространства, a Bj ив 2 есть знаения индукции, выисленные соответственно при заданном.и удвоенном исле дискретных элементов. При колиестве дискретных элементов, равном 840, достигается тоность В = 5,0~ ; время сета на ЭВМ БЭСМ-6 при этом составляет 50 мин.

9 Наилушее согласие с результатами магнитных измерений было полуено для слуая, когда магнитная проницаемость ярма магнитов принималась равной 250, то соответствует наальной магнитной проницаемости железа. Поскольку магнитные измерения проводились при малых уровнях индукции (В. 5 Гс), можно ситать, то отмеенные выше особенности в распределении магнитных полей проводников объясняются коненой магнитной проницаемостью материала ярма магнитов. 3. ПАРАМЕТРЫ КОРРЕКТИРУЮЩИХ ПОЛЮСНЫХ ОБМОТОК Для азимутального размещения новых полюсных обмоток вдоль периметра ускорителя были выбраны 5- и 3-е блоки в каждом суперпериоде. Из полюсных проводников компоновались октупольная и 'косая* сехстулольная обмотки. Совместно с ними могла набираться квадрупольная обмотка. В табл. представлен вид составляющих поля H Zf (x, z ) для каждого мультиполя до 3-го порядка вклюительно. Компоновка проводников в обмотки проводилась таким образом, тобы их суммарное поле в средней плоскости наилушим образом аппроксимировало необходимое распределение H z, x (х, О). Проводники, входящие в обмотки разлиных татов в открытом и за-. крытом' блоках, показаны на рис. 6, 7, из которых видно, какие обмотки могут быть одновременно набраны на блоках. Стрелкой обознаены направления тока в проводниках. Разное исло обратных яроводнков для "косой" секступольной обмотки открытых и закрытых блоков объясняется тем. то составляющая поля Н х от пары обратных проводников в закрытом блоке в два раза превышает велиину радиалыгого поля аналогиной пары в открытом блоке (см. рис. 3). Распределения полей обмоток в средней плоскости блоков показаны на рис. 8- и 9. Сравнение измеренных и расситанных полей собранных обмоток для открытых блоков дано на рис. 0. Для закрытых блоков резуль»

10 таты измерений и расетов также совпадают. Кроме того, исследовался вопрос изменения распределения полей с увелиением магнитной проницаемости от ft = 250 до р = 500 (уровень индукции ~ 500 Гс). Результат расета представлен на рве. для трех типов обмоток. Из сравнения с рис. 8, 9 следует, то при В Гс изменение р можно не уитывать. Следует отметить, то даже небольшие отклонения распределения поля в медианной плоскости зазора от заданного могут привести к существенным его искажениям при достатоно больших z. Поскольку магнитные измерения выполнялись при = 0, анализ полей вне медианной плоскости проводился прямым расетом на ЭВМ по описанной выше методике. Результаты для градиентной обмотки закрытого блока приведены на рис. 2, где показаны зависимости компонент поля от радиуса для разлиных z (также дается геометрия полюса и расположение задействованных полюсных проводников). Подобное рассмотрение проведено для всех типов корректирующих обмоток при ц " 250 и * 0 А. Результаты представлены в табл. 3 - Реальные поля мультипольных обмоток аппроксимировались полиномом, третьей степени в интервале -8см<х 8 см: Н я (х, 0)-0> о+ Ъ г х + Ъ 2 ж* + Ъ 3 х*). (6) где х - смешение от расетного положения равновесной орбиты (ось х направлена в сторону широкой асти зазора). Коэффициенты b, b. > b определялись методом наименьших квадратов, коэффициент Ь о находился из соотношения Ь О = Н х# х (0, 0). Коэффициенты Ь о. Ь. Ь 2, Ь представлены в табл. 2. ЗАКЛЮЧЕНИЕ В результате проведенных расетных и экспериментальных исследований полюсных обмоток ускорителя ИФВЭ скомпонованы новые полюсные обмотки. Таким образом, обеспеена возможность построения фактиески но- 9

11 вой системы коррекция магнитного поля ускорителя, которая позволяет, в астности, осуществлять коррекцию как нормальных, так и "косых' бетатрояных резонахеов, вызывающих заметные потери астиц. Это представляется необходимым в связи с предстоящей работой ускорителя ИФВЭ совместно с быстроцнклиным бустерным синхротроном-инжектором. ЛИТЕРАТУРА. Ю.М.Адо, А.С.Гуреви, А.А.Каряаш и др. Труды X Международной конференции по ускорителям заряженных астив высоких энергий. Серпухов. 977, т. И. стр В.Д.Борхсов, И.А.Мозолевский, Н.А.Моносзон, В.И.Титов. Труды Всесоюзного совещания по ускорителям заряженных астиц. ВИНИТИ, М., 970, т.. стр Ю.М.Адо, В.И.Зайцев и др. Труды У Всесоюзного совещания по ускорителям заряженных астиц, М., "Наука', Ю.М.Адо, В.Л.Брук, А.С.Гуреви и др. Труды У Всесоюзного совещания по ускорителям заряженных астиц. Дубна, 979. т., стр Т.ТтЫшШ. СВИТ, PS/FS/TM-70, 970. в. О.В.Тозонн, И.Д.Майергайз. Расет трехмерных электромагнитных полей. Киев, "Техника", 974. Рукопись поступила в издательскую группу 5 августа 960 года. 0

12 ixr т. Ssr -* at A Лпшм/ьвшеая 95 f.o/ '.t w -.0 t.tt.73 ^Ш0- a/ jeuyt. tut. S0.9, ^ VAf

13 i >, < H. 4 4> * > V У <o Г * * t *[ as > 4 4 < 4 4» y. Й 2

14 г J! «0 К Ч> " >. «V? «*> «О «5, «5» * ^ /to s Nt N. Й: 58 V v. "4 s? X: h. > y» T «? "????? V 3/3 s v set- -^*& > «4?? "5 V 45 9 V 3

15 . «г **! ; Хт < «3 ; г» * Off 9 О/О \ а» з Ji р - 4

16 5

17 \ i *> 3 <ь i t ш i к. i и " T V ^^ ->? is ««5» >? <!ft -! 6

18 S v > >? У 4/9 Aft * Aff \ A3» Af7 г -Aff XAff Aft х - 7

19 *> v *» * <s - s 4 v *? V» o. s > «5» ^» 4f )? 3 s s 4 ) 3? 5 J 4. 8

20 о > t» Ч * «V 0.0/ 9 5 *? ' S *?? \ 3!? or/ \ X S <* 9

21 V N. ' р» ^^ 8 ^ Г^ i V Si. 5! ** V? t : н. т «А. V Ч S? \ \ i j i 3 * «S а Л 5 4 * i ; } а 5? о 20

22 ./ Л го /Г 49 л а н м н а s i г t в 3 i / * stjsл а st Si stя S ig *7 л M S ts Ряс. Расположена пояосаых и o6pix ировоаншю* «i w m w x блки. 2

23 22

24 Рис 3. Распраомааше горвэовтаяык* комповшты пол» Н ж от сшммстртов дары пояюсвых проводашко» cpwuraa ююскоста зазора открытого блока: а, б - iiuiiaiii laa м лары вз обратных хвювошмаов * 2 в 22 h 42 в открытом бжж; в, г - ооответстамаю вары из обрагаых лровоавввов 2 в в закрытом блек*. 23

25 ум» якик»l)h Рнс. 4. Распределение вертикально* компоненты поля Н, от самметртаои лары полюсных провошиков в средней плоскости зазора ОТКДОТОГО блока* 24

26 аоо шг a лиг шт aooi Рис. 5. Оглгою вартмкалыю* компоненты пола полосных проводников в, 6, 3 и витков, обраиоватых обратными проводимыми (о) в среди»» шюскостх зифытого к открытого блоков ДН * _ ^«Р т о к 0 А. 25

27 llllllllllllllllllllllllllllll llllllllllllllllllll f з s г 0 /из /s/7/г J/ f з s? 9 /t» an тя *32str2f3i &**жмжзгз зеза*»к полюс//** л/bttogt/u/rte анатренные обратные \ \\\\, u и \ \ w ff, llil ff *» oa»o/j7fta Mill HH t» t \\ \\\ im < n» # и <?&f0/rrtfer ниш t an. i 'косая" семгтумъгбноя во/ю/пка '. И. KfJMiioiinnKu кор > >кпруюшпх обмоток н открытом блоке. t 3 S? 9 tmifstthjt t 3 S7 0 ШШЩШН ff 0/7/CQ \\\ u \ш t П t i u Kj» Ш (f Mill /сосая свк/идяакш/г еоюл?/са 'и». 7. KuMiiouohK-i K4ppi-Kiii "yiouuix ngmcnuk n аак лдтом блоки CKWMC-" иг.мптю!. не содрржаши* iipiinri.iiiiiki.'ii, киисюиукгк.я также, как и открытом блоко). 26

28 . \ s i г// ш * г г Ж г р / ) у г / X, с* Г!!*:. 8. ПОЛЯ НОрм.'i.'!],MX К<Ц-р'КПЦ>\ тих оимоюк и rpf-.iiii-jt плоскости мог- питого поли по результатам намеро- in»:: ] (C'Kti '-ii'i и.li.'i я oiato' Ю Л О,ИЧН' ilojh?ii f OlhJ -H.-jKfJMl'JM fjikjk. r i\ '' Vlliwii OM но; кил i iyno:ujwiii H'MOK ок 0 Л, L 3 4 «Л>М'ЛК.Ч, ТОК ЮЛ, OTKJMU и.юк jy OKlyJKJJKJJ/jy О&МГПК.Ч, <<К *4' Г й Гкюк; У - ктуполь MOK/» ток 30 Л, отк н. 6-'ГК«\ Чс* 5 / h \ t \ -е Лит уют 4 \ / f а у ям t / / / / г j Ряс. 9. Поля 'косых' корректирующих обмоток в средне лаоскостм магнитного лоля по peoyjbt«r&«иомсронщ: - 'косая' секстулольиая обмотка, совместная с октулолыюй. ток 30 А. И - обмотка, создающая ршшалыюе днполыюе поле, ток 0 А. Ш 'косая' квадр}-польпая обмотка, ток 20 А. 27

29 3 Йг.» г г -t j^-^a / a t k i t no* ten ^^^" / / '*' / ' "*' (t> t ^ ^ ^ ^ -Vet ем Рис. 0. Расфеаеление поля корректирующих обмоток в открытом блоке по результатам измерений (-) к по расету (о): J - сехстулольная, ток 0 А; - октупольная, ток 30 А; Ш - кмдруполысая, ток 0 А..Mnt/Ы Рис. П. Изменение распределения поля в средней плоскости открытого блока при увелиении магнитной проницаемости: - Н, (х, 0, ц ) -Н,(х. 0. р - 230), секстулолшая обмотка, ток 0 А; - Н (х. 0, ц- 500)-Н,(х, 0, / * 250), 'косая' секступольная обмотка, ток 30 А; Ш - H z (». 0,? - 300) -Н, (х, О, у. -2»), октулольная обмотка, ток 30 А. Рис 2. Расоределенме компонент поля Hi. X квадрулольиой обмотки закрытого блока по апертуре зазора. 28

30 Цена 3 коп.. '..}- Институт физики высоких энергии, 960. Издательская группа И Ф В Э Заказ 79. Тираж 270., у.-изд.л. Т Сентябрь 960. Редактор М.Л.Фоломешкина.

РЕКОНСТРУКЦИЯ СИСТЕМ КОРРЕКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ УСКОРИТЕЛЯ ИФВЭ

РЕКОНСТРУКЦИЯ СИСТЕМ КОРРЕКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ УСКОРИТЕЛЯ ИФВЭ РЕКОНСТРУКЦИЯ СИСТЕМ КОРРЕКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ УСКОРИТЕЛЯ ИФВЭ Ю.М.Адо, А.С.Гуревич, А.А.Кардаш, К.П.Ломов, Э.А.Мяэ, Е.Ф.Троянов Институт физики высоких энергий, Серпухов Целы» реконструкции систем коррекции

Подробнее

Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт» Кафедра приборов и систем ориентации и навигации

Национальный технический университет Украины «Киевский политехнический институт» Кафедра приборов и систем ориентации и навигации Национальный техниеский университет Украины «Киевский политехниеский институт» Кафедра приборов и систем ориентации и навигации Методиеские указания к лабораторным работам по дисциплине «Навигационные

Подробнее

где E напряженность поля; ρ u плотность объемного заряда ионов; ρ ч

где E напряженность поля; ρ u плотность объемного заряда ионов; ρ ч Анализ работы электрофильтров при высокой концентрации мелкодисперсной фазы Отлиие условий, в которых существует коронный разряд при налиии дисперсной фазы в промежутке, заклюается в том, то астицы заряжаются

Подробнее

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ. Студент группа. Допуск Выполнение Защита

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ. Студент группа. Допуск Выполнение Защита профессор, к.т.н Лукьянов Г.Д. ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ Студент группа Допуск Выполнение Защита Цель работы: экспериментально определить

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 42 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 42 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 4 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАНИТНОО ПОЛЯ ЗЕМЛИ Цель работы: изучить магнитное поле Земли; определить горизонтальную составляющую вектора индукции магнитного

Подробнее

ПОСТОЯННОГО Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич

ПОСТОЯННОГО Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич 4 Лекция МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ПОСТОЯННОГО ТОКА 00 Томский политехнический университет, кафедра ТОЭ, автор Носов Геннадий Васильевич МАГНИТНОЕ ПОЛЕ постоянного тока не изменяется во времени и является частным

Подробнее

МОДУЛЬ: ФИЗИКА (ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ + КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ (МОДУЛЬ 5 И 6))

МОДУЛЬ: ФИЗИКА (ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ + КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ (МОДУЛЬ 5 И 6)) Центр обеспечения качества образования Институт Группа ФИО МОДУЛЬ: ФИЗИКА (ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМ + КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ (МОДУЛЬ 5 И 6)) 1 Верные утверждения 1) магнитные свойства постоянных магнитов обусловлены

Подробнее

c На верхнем отрезке направление вдоль контура dl совпадает с i выбранным направлением единичного вектора τ, n1

c На верхнем отрезке направление вдоль контура dl совпадает с i выбранным направлением единичного вектора τ, n1 Экзамен Скачок магнитного поля B при переходе через токонесущую поверхность (граничные условия для поля B в вакууме) Скачок испытывает тангенциальная составляющая магнитного поля Если подойти к поверхности

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ МАГНИТНОГО ПОЛЯ Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2.7 ИЗУЧЕНИЕ ЗАКОНОВ МАГНИТНОГО ПОЛЯ МЕТОДИЧЕСКОЕ

Подробнее

c током I, расположенным в начале

c током I, расположенным в начале Компьютерная лабораторная работа 4.3 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ 1. ЦЕЛЬ РАБОТЫ Ознакомиться с компьютерным моделированием магнитного поля от различных источников. Ознакомиться с видом линий магнитной индукции для

Подробнее

Лабораторная работа 13. Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока

Лабораторная работа 13. Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока Лабораторная работа 13 Измерение горизонтальной составляющей магнитного поля Земли и исследование магнитного поля кругового тока Цель работы: измерить горизонтальную составляющую индукции магнитного поля

Подробнее

%^от?поттгргтьгсредгялас^пос^дством оптичс

%^от?поттгргтьгсредгялас^пос^дством оптичс ИЗ ТЕКУЩЕЙ ЛИТЕРАТУРЫ 69 ДАВЛЕНИЕ, ПЛОТНОСТЬ И ТЕМПЕРАТУРА ЗЕМНОЙ АТМОСФЕРЫ НА ВЫСОТАХ ДО 6 км Изуение стратосферы с помощью ракет и метеоров позволило полуить некоторые сведения о давлении, плотности

Подробнее

Циклоны устройства для очистки воздуха от аэрозольных частиц на основе использования центробежной силы.

Циклоны устройства для очистки воздуха от аэрозольных частиц на основе использования центробежной силы. Циклоны Циклоны устройства для оистки воздуха от аэрозольных астиц на основе использования центробежной силы Общая характеристика циклонов Циклоны широко применяются для оистки от пыли вентиляционных и

Подробнее

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 19. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

Экзамен. 2. Магнитное поле B внутри и снаружи длинного цилиндрического проводника с заданной плотностью тока j.

Экзамен. 2. Магнитное поле B внутри и снаружи длинного цилиндрического проводника с заданной плотностью тока j. Экзамен 2 Магнитное поле B внутри и снаружи длинного цилиндрического проводника с заданной плотностью тока j B= Bz + B + B ϕ Докажем, что B z = 0 отсутствует составляющая поля вдоль провода внутри и снаружи

Подробнее

Экранирование рассеянных полей импульсных магнитов в каналах инжекции и вывода пучка протон-ионного ускорительного комплекса ИТЭФ

Экранирование рассеянных полей импульсных магнитов в каналах инжекции и вывода пучка протон-ионного ускорительного комплекса ИТЭФ Экранирование рассеянных полей импульсных магнитов в каналах инжекции и вывода пучка протон-ионного ускорительного комплекса ИТЭФ Н.Н. Алексеев, С.Л. Березницкий, Е.А. Сысоев ГНЦ РФ Институт теоретической

Подробнее

/1/. Возбуждается резонансная гармоника

/1/. Возбуждается резонансная гармоника УЛУЧШЕНИЕ ВРЕМЕННОЙ СТРУКТУРЫ ПУЧКА ПРИ МЕДЛЕННОМ ВЫВОДЕ ИЗ УСКОРИТЕЛЯ ИФВЭ НА ЭНЕРГИЮ 70ГэВ В.К.Воробьев, А.В.Левин, Л.Л.Мойжес, К.П.Мызников, В.М.Татаренко, Ю.С.Федотов Институт физики высоких энергий,

Подробнее

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА РАЗДЕЛЕНИЯ НИЗКОКОНЦЕНТРИРОВАННОЙ СУСПЕНЗИИ НА ЛАБОРАТОРНОЙ ЦЕНТРИФУГЕ

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА РАЗДЕЛЕНИЯ НИЗКОКОНЦЕНТРИРОВАННОЙ СУСПЕНЗИИ НА ЛАБОРАТОРНОЙ ЦЕНТРИФУГЕ 1 МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ ПРОЦЕССА РАЗДЕЛЕНИЯ НИЗКОКОНЦЕНТРИРОВАННОЙ СУСПЕНЗИИ НА ЛАБОРАТОРНОЙ ЦЕНТРИФУГЕ Павлова Н.В., Спиридонов Ф.Ф., Светлов С.А. Бийский технологиеский институт, Бийск Аннотация

Подробнее

n (B f B v )= 0, n (H f H v )= 0,

n (B f B v )= 0, n (H f H v )= 0, 01;12 Численное моделирование распределения поля магнита СП-40 установки МАРУСЯ и сравнение результатов с экспериментальными данными А.А. Балдин, И.Г. Волошина, Е.Е. Перепелкин, Р.В. Полякова, Н.С. Российская,

Подробнее

снаружи соленоида совпадает с полем прямого провода с током I. Это поле Bϕ = гораздо меньше, чем поле внутри соленоида

снаружи соленоида совпадает с полем прямого провода с током I. Это поле Bϕ = гораздо меньше, чем поле внутри соленоида Экзамен 1 Поле соленоида бесконечной длины (продолжение) Докажем теперь отсутствие азимутальной составляющей магнитного поля соленоида Рассмотрим циркуляцию поля B по окружности вокруг оси соленоида: По

Подробнее

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ

МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ том номер Л год 999 МОДЕЛИРОВАНИЕ ПЕРЕНОСА ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ В АЭРОЗОЛЬНЫХ ОБЛАКАХ А.А.Карпов, В.В.Чередов Московский авиационный институт Рассмотрена задаа переноса

Подробнее

Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl. на расстоянии r от элемента тока.

Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl. на расстоянии r от элемента тока. I d da Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I d на расстоянии от элемента тока. µ В системе СИ: 0 d da= I. I d q Выражение da похоже на выражение ϕ=, где ϕ скалярный потенциал.

Подробнее

Поток может создать только составляющая B r. Составляющая создать поток только через боковую поверхность цилиндра. Тогда

Поток может создать только составляющая B r. Составляющая создать поток только через боковую поверхность цилиндра. Тогда Экзамен 1 Поле соленоида бесконечной длины (продолжение) Докажем теперь строже, что: осевая составляющая поля снаружи соленоида B z = 0 отсутствует; B = 0 отсутствует радиальная составляющая поля внутри

Подробнее

Взаимосвязь электрического и магнитного полей. 6, Правило буравчика

Взаимосвязь электрического и магнитного полей. 6, Правило буравчика Взаимосвязь электрического и магнитного полей 6, Правило буравчика 1.На рисунке изображен проволочный виток, по которому течет электрический ток в направлении, указанном стрелкой. Виток расположен в плоскости

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ

ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ 509 Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.6 ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ

Подробнее

МОДИФИЦИРОВАННЫЙ БЕТАТРОН

МОДИФИЦИРОВАННЫЙ БЕТАТРОН МОДИФИЦИРОВАННЫЙ БЕТАТРОН Первоначальная идея использования продольного магнитного поля в циклическом ускорителе связана с тем, что в обычном бетатроне максимальное значение тока пучка определяется условиями

Подробнее

Глава 2. Природа движущих

Глава 2. Природа движущих Глава 2. Природа движущих сил Оглавление 1. Расчет и измерение магнитного поля постоянного магнита 2. Магнитные заряды постоянного магнита 3. Уравнения Максвелла для постоянного магнита 4. Силы взаимодействия

Подробнее

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 1. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

Лабораторная работа 13 ИЗМЕРЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ И ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ КРУГОВОГО ТОКА

Лабораторная работа 13 ИЗМЕРЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ И ИССЛЕДОВАНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ КРУГОВОГО ТОКА Лабораторная работа 1 ИЗМЕРЕНИЕ ОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ МАНИТНОО ПОЛЯ ЗЕМЛИ И ИССЛЕДОВАНИЕ МАНИТНОО ПОЛЯ КРУОВОО ТОКА Цель работы измерить горизонтальную составляющую магнитного поля Земли; исследовать

Подробнее

Билет 3 FOD Билет 4 FOFDOD

Билет 3 FOD Билет 4 FOFDOD Билет 1 1. Определите значения показателя спада магнитного поля при которых одновременно обеспечивается вертикальная и аксиальная фокусировка. 2. Получите условие резонансного ускорения в микротроне в

Подробнее

МИКРОТРОН. ускоритель. 1 В разновидности, называемой разрезным микротроном, может использоваться полноценный линейный

МИКРОТРОН. ускоритель. 1 В разновидности, называемой разрезным микротроном, может использоваться полноценный линейный МИКРОТРОН Микротрон представляет собой циклический ускоритель резонансный ускоритель электронов с постоянным во времени ведущим магнитным полем. Электроны ускоряются высокочастотным электрическим полем,

Подробнее

c c Найдем телесный угол Ω, под которым видна поверхность с током из точки наблюдения магнитного поля. => θ

c c Найдем телесный угол Ω, под которым видна поверхность с током из точки наблюдения магнитного поля. => θ Факультатив Магнитное поле на оси соленоида конечной длины Найдем магнитное поле в точке O на оси соленоида с поверхностной плотностью тока i= ni, где n число витков на единице длины соленоида, I сила

Подробнее

ИССЛЕДОВАНИЯ НА НАКОПИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ С ЭНЕРГИЕЙ 100 МЭВ ФТИ АН УССР. Физико-технический институт АН УССР, Харьков, СССР Докладчик А. М.

ИССЛЕДОВАНИЯ НА НАКОПИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ С ЭНЕРГИЕЙ 100 МЭВ ФТИ АН УССР. Физико-технический институт АН УССР, Харьков, СССР Докладчик А. М. ИССЛЕДОВАНИЯ НА НАКОПИТЕЛЕ ЭЛЕКТРОНОВ С ЭНЕРГИЕЙ 100 МЭВ ФТИ АН УССР Ю. Н. ГРИГОРЬЕВ, И. А. ГРИШАЕВ, И. И. КОБА, С. Г. КОНОНЕНКО, Н. И. МОЧЕШНИКОВ, Л. В. РЕПРИНЦЕВ, А. С. ТАРАСЕНКО, Б. А. ТЕРЕХОВ, А. М.

Подробнее

а) Рис. 1 Магнитное поле называется однородным, если вектор В в любой точке постоянен (рис.1б).

а) Рис. 1 Магнитное поле называется однородным, если вектор В в любой точке постоянен (рис.1б). 11 Лекция 16 Магнитное поле и его характеристики [1] гл14 План лекции 1 Магнитное поле Индукция и напряженность магнитного поля Магнитный поток Теорема Гаусса для магнитного потока 3 Закон Био-Савара-Лапласа

Подробнее

2.4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Магнитный поток через некоторую поверхность, (1)

2.4. ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ. Магнитный поток через некоторую поверхность, (1) 4 ЭЛЕКТРОМАГНИТНАЯ ИНДУКЦИЯ Магнитный поток через некоторую поверхность () где магнитная индукция на поверхности; единичный вектор нормали к поверхности в данной точке Согласно закону Фарадея при любом

Подробнее

Нурушева Марина Борисовна старший преподаватель кафедры физики 023 НИЯУ МИФИ

Нурушева Марина Борисовна старший преподаватель кафедры физики 023 НИЯУ МИФИ Нурушева Марина Борисовна старший преподаватель кафедры физики 3 НИЯУ МИФИ Открытие Эрстеда При помещении магнитной стрелки в непосредственной близости от проводника с током Эрстед обнаружил, что при протекании

Подробнее

Лекция 10 Электромагнетизм. Понятие о магнитном поле

Лекция 10 Электромагнетизм. Понятие о магнитном поле Лекция 10 Электромагнетизм Понятие о магнитном поле При рассмотрении электропроводности ограничивались явлениями, происходящими внутри проводников Опыты показывают, что вокруг проводников с током и постоянных

Подробнее

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда.

21. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. 1. Теорема Гаусса и ее применение к вычислению электрических полей простейших распределений плотности заряда. dφ ( E, ds) определение потока поля E через произвольно ориентированную площадку ds, где вектор

Подробнее

Поток поля B может создавать только составляющая B r. Эта составляющая может создать поток только через боковую поверхность цилиндра.

Поток поля B может создавать только составляющая B r. Эта составляющая может создать поток только через боковую поверхность цилиндра. Экзамен 1 Магнитное поле длинного провода с током в цилиндрической оболочке из магнитного материала (продолжение) Докажем, что двух остальных составляющих магнитного поля нет B =? r Рассмотрим поток поля

Подробнее

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ

ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ВОПРОСЫ К ЗАЧЕТУ С ОЦЕНКОЙ ПО ОСНОВАМ ЭЛЕКТРОДИНАМИКИ ФИЗИЧЕСКИЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ 1. В каких единицах измеряется электрический заряд в СИ и СГСЭ (ГС)? Как связаны между собой эти единицы для заряда? Заряд протона

Подробнее

Технико-экономическое обоснование внедрения автоматизированных систем частотно-регулируемого электропривода на объектах.

Технико-экономическое обоснование внедрения автоматизированных систем частотно-регулируемого электропривода на объектах. Технико-экономиеское обоснование внедрения автоматизированных систем астотно-регулируемого электропривода на объектах. 1. Введение Настоящий отет подготовлен на основании результатов обследования насосных

Подробнее

ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ

ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ Министерство образования Республики Беларусь БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ Кафедра физики ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА.6 ИЗУЧЕНИЕ МАГНИТНЫХ ПОЛЕЙ МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ Минск

Подробнее

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ

Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ Конспект лекций по курсу общей физики Часть II Электричество и магнетизм Лекция 8 6. МАГНИТНОЕ ПОЛЕ В ВАКУУМЕ 6.. Характеристики и графическое изображение магнитного поля Магнитное поле обусловлено электрическим

Подробнее

поле параллельно токонесущей плоскости и в этой плоскости перпендикулярно току. Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl

поле параллельно токонесущей плоскости и в этой плоскости перпендикулярно току. Экзамен. Векторный потенциал. векторный потенциал элемента тока I dl Факультатив. Магнитное поле над токонесущей плоскостью. Магнитное поле закручено вокруг токов по правилу правого винта. В таком случае магнитное поле плоскости с током имеет следующий вид: Это поле перпендикулярно

Подробнее

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ

8. ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ 8 ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ДВИЖУЩИХСЯ ЗАРЯДОВ Рассмотрим электромагнитное поле движущегося произвольным образом точечного заряда Оно описывается запаздывающими потенциалами которые запишем в виде

Подробнее

Аннотация Предлагается и обсуждается гипотеза о природе Земного магнетизма.

Аннотация Предлагается и обсуждается гипотеза о природе Земного магнетизма. Хмельник С. И. Еще о природе Земного магнетизма Аннотация Предлагается и обсуждается гипотеза о природе Земного магнетизма. Оглавление. Введение. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе 3. Магнитное

Подробнее

Лабораторная работа 335 ИЗМЕРЕНИЕ ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТА

Лабораторная работа 335 ИЗМЕРЕНИЕ ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТА Лабораторная работа 335 ИЗМЕРЕНИЕ ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТА Приборы и принадлежности: электромагнит, весы Ампера, разновес, два стабилизированных источника постоянного тока. Введение. Согласно

Подробнее

О П Р Е Д Е Л Е Н И Е Г О Р И З О Н Т А Л Ь Н О Й С О С Т А В Л Я Ю Щ Е Й М А Г Н И Т Н О Г О П О Л Я З Е М ЛИ

О П Р Е Д Е Л Е Н И Е Г О Р И З О Н Т А Л Ь Н О Й С О С Т А В Л Я Ю Щ Е Й М А Г Н И Т Н О Г О П О Л Я З Е М ЛИ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ НОВОСИБИРСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ АРХИТЕКТУРНО-СТРОИТЕЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ (СИБСТРИН) Кафедра физики О П Р Е Д Е Л Е Н И Е Г О Р И З О Н Т А Л Ь Н О Й С О С Т А В

Подробнее

КАЧЕСТВО ТРАНСПОРТНОГО ОБСЛУЖИВАНИЯ

КАЧЕСТВО ТРАНСПОРТНОГО ОБСЛУЖИВАНИЯ А.И. Фадеев, Е.В. Фомин Сибирский Федеральный Университет, 660074, г.красноярск, ул. Академика Киренского, д.26. КАЧЕСТВО ТРАНСПОРТНОГО ОБСЛУЖИВАНИЯ В статье разработана методика определения максимально

Подробнее

Раздел I. Обратные задачи

Раздел I. Обратные задачи Раздел I. Обратные задачи В.И Дмитриев. О ЕДИНСТВЕННОСТИ РЕШЕНИЯ ТРЕХМЕРНОЙ ОБРАТНОЙ ЗАДАЧИ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ЗОНДИРОВАНИЯ. Введение. Вопрос единственности решения обратной задачи является важной составляющей

Подробнее

Контрольная работа по теме Электромагнетизм 11 класс. 1 вариант

Контрольная работа по теме Электромагнетизм 11 класс. 1 вариант Контрольная работа по теме Электромагнетизм 11 класс 1 вариант A1. К магнитной стрелке (северный полюс затемнен, см. рисунок), которая может поворачиваться вокруг вертикальной оси, перпендикулярной плоскости

Подробнее

+ b 2M 0 cos θ 1. uuur. a 2

+ b 2M 0 cos θ 1. uuur. a 2 1. Магнитостатика 1 1. Магнитостатика Урок 1 Граничные условия. Метод изображений 1.1. (Задача 5.9) Равномерно намагниченная сфера (идеализированный ферромагнетик) вносится во внешнее однородное магнитное

Подробнее

Магнитное поле Магнитное поле Свойства магнитного поля: Важно! Магнитным взаимодействием правилу буравчика принцип суперпозиции

Магнитное поле Магнитное поле Свойства магнитного поля: Важно! Магнитным взаимодействием правилу буравчика принцип суперпозиции Магнитное поле Магнитное поле особая форма материи, существующая вокруг движущихся электрических зарядов токов. Источниками магнитного поля являются постоянные магниты, проводники с током. Обнаружить магнитное

Подробнее

ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электромагнетизм. Лекции МАГНИТНОЕ ПОЛЕ

ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электромагнетизм. Лекции МАГНИТНОЕ ПОЛЕ ОБЩАЯ ФИЗИКА. Электромагнетизм. Лекции 13-14 МАГНИТНОЕ ПОЛЕ Понятие о магнитном поле Вектор магнитной индукции силовая характеристика магнитного поля Силовые линии магнитного поля Магнитный поток. Закон

Подробнее

В 1820 г. Эрстед установил, что под действием поля тока магнитная стрелка устанавливается перпендикулярно току.

В 1820 г. Эрстед установил, что под действием поля тока магнитная стрелка устанавливается перпендикулярно току. III. Магнетизм 3.1 Магнитное поле Опыт показывает, что вокруг магнитов и токов возникает силовое поле, которое обнаруживает себя по воздействию на другие магниты и проводники с током. В 182 г. Эрстед установил,

Подробнее

10.1. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции (закон полного тока)

10.1. Теорема о циркуляции вектора магнитной индукции (закон полного тока) ТЕМА ТЕОРЕМА О ЦИРКУЛЯЦИИ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля Применение теоремы к расчету полей 3 Закон полного тока в дифференциальной форме Теорема

Подробнее

. Тогда. i ds ds ds ds. r cr cr cr cr В правой части первое слагаемое равно нулю, так как ri. i. Третье слагаемое перпендикулярно вектору r, так как

. Тогда. i ds ds ds ds. r cr cr cr cr В правой части первое слагаемое равно нулю, так как ri. i. Третье слагаемое перпендикулярно вектору r, так как Факультатив Формула для одной из составляющих магнитного поля поверхностного тока (продолжение) Любой вектор можно разложить на три взаимно ортогональных составляющих: i = i + n +, где Тогда n 1, i ds

Подробнее

Банк заданий по физике «Электромагнитные явления.»

Банк заданий по физике «Электромагнитные явления.» Банк заданий по физике «Электромагнитные явления.» 1.К магнитной стрелке (северный полюс затемнен, см. рисунок), которая может поворачиваться вокруг вертикальной оси, перпендикулярной плоскости чертежа,

Подробнее

Основные законы магнитного поля

Основные законы магнитного поля Л10 Основные законы магнитного поля 1. Теорема Гаусса для вектора магнитной индукции В природе нет магнитных зарядов. П. Дирак предположил существование магнитного заряда (монополь Дирака). Линии вектора

Подробнее

Магнитные системы ускорителей

Магнитные системы ускорителей Магнитные системы ускорителей И.А.Кооп, кафедра физики ускорителей НГУ 1. Уравнения электромагнитного поля. Единицы измерений. На практике часто приходится пользоваться как Гауссовой системой единиц CGS

Подробнее

СБОРНИК НАУЧНЫХ ТРУДОВ НГТУ (38)

СБОРНИК НАУЧНЫХ ТРУДОВ НГТУ (38) СБОРНИК НАУЧНЫХ ТРУДОВ НГТУ. - 004. - 4(38). - 3-8 УДК 61.313.3 АНАЛИТИЧЕСКИЙ РАСЧЕТ ПОЛЯ ВОЗБУЖДЕНИЯ СИНХРОННОЙ МАШИНЫ НА БАЗЕ ОДНОЙ КУСОЧ- НО-НЕПРЕРЫВНОЙ СОБСТВЕННОЙ ФУНКЦИИ А.В. БЛАНК Рассматривается

Подробнее

Выполнить с помощью двойного интеграла в полярных координатах площадь фигуры, ограниченной кривой, заданной уравнением в декартовых координатах:

Выполнить с помощью двойного интеграла в полярных координатах площадь фигуры, ограниченной кривой, заданной уравнением в декартовых координатах: http://kvromir.com/rutuov_sborik_9.html Контрольная работа 9. Вариант. Номера 9 Выполнить с помощью двойного интеграла в полярных координатах площадь фигуры ограниченной кривой заданной уравнением в декартовых

Подробнее

ЗАДАНИЙ ЧАСТЬ «МАГНИТНОЕ ПОЛЕ».

ЗАДАНИЙ ЧАСТЬ «МАГНИТНОЕ ПОЛЕ». ФИЗИКА 11.1 класс. Профиль. БАНК ЗАДАНИЙ ЧАСТЬ 2 «МАГНИТНОЕ ПОЛЕ». 1. Подберите наиболее правильное продолжение фразы «Магнитные поля создаются...»: A. атомами железа. Б. электрическими зарядами. B. магнитными

Подробнее

Лабораторная работа 2.13 ИЗМЕРЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ Е.В. Козис, А.М. Попов

Лабораторная работа 2.13 ИЗМЕРЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ Е.В. Козис, А.М. Попов Лабораторная работа 2.13 ИЗМЕРЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ Е.В. Козис, А.М. Попов Цель работы: определить значение горизонтальной составляющей индукции магнитного

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

Факультатив. Силы, действующие на линейный магнетик в магнитном поле.

Факультатив. Силы, действующие на линейный магнетик в магнитном поле. Экзамен 3 Магнитное поле в зазоре сердечника (µ >> ) Дано: N число витков обмотки, I сила тока в каждом витке, µ>> магнитная проницаемость сердечника, длина сердечника, h ширина зазора, где h S и тем более

Подробнее

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 18 ЛЕКЦИЯ 18

Д. А. Паршин, Г. Г. Зегря Физика Электромагнетизм (часть 1) Лекция 18 ЛЕКЦИЯ 18 1 ЛЕКЦИЯ 18 Скалярное поле. Интегрирование и дифференцирование скалярного поля. Градиент функции. Интегральное определение градиента. Векторное поле. Ротор. Дивергенция. Поток вектора. Теорема Гаусса-Остроградского.

Подробнее

ЛЕКЦИЯ 9. Циркуляция и поток вектора магнитной индукции. 1. Циркуляция вектора B Циркуляция вектора B это интеграл вида:

ЛЕКЦИЯ 9. Циркуляция и поток вектора магнитной индукции. 1. Циркуляция вектора B Циркуляция вектора B это интеграл вида: ЛЕКЦИЯ 9 Циркуляция и поток вектора магнитной индукции Вектор магнитной индукции физическая величина, характеризующая магнитное поле точно так же, как напряженность электрического поля характеризует электрическое

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ И НАУКИ РФ НАЦИОНАЛЬНЫЙ ИССЛЕДОВАТЕЛЬСКИЙ ТОМСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФИЗИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ ИЗМЕРЕНИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ СОЛЕНОИДА ДАТЧИКОМ ХОЛЛА Методические указания для

Подробнее

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Курский государственный технический университет. Кафедра физики

МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Курский государственный технический университет. Кафедра физики МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ Курский государственный технический университет Кафедра физики ФИЗИКА Лабораторная работа 40а по электромагнитным явлениям Определение горизонтальной составляющей

Подробнее

Оглавление 1. Введение 2. Решение уравнений Максвелла 3. Потоки энергии 4. Заключение Приложение 1 Приложение 2 Таблицы Литература

Оглавление 1. Введение 2. Решение уравнений Максвелла 3. Потоки энергии 4. Заключение Приложение 1 Приложение 2 Таблицы Литература Хмельник С.И. Новое решение уравнений Максвелла для сферической волны в дальней зоне Оглавление 1. Введение. Решение уравнений Максвелла 3. Потоки энергии 4. Заключение Приложение 1 Приложение Таблицы

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики

Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики Министерство образования Российской Федерации Томский политехнический университет Кафедра теоретической и экспериментальной физики «УТВЕРЖДАЮ» Декан ЕНМФ И.П. Чернов 001 г. ИССЛЕДОВАНИЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ МАГНИТНОГО

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3;

модулю, но разных по знаку зарядов направлен: A) 1; 4 B) 2; C) 3; ЭКЗАМЕНАЦИОННЫЕ ТЕСТЫ «ФИЗИКА-II» для специальностей ВТ и СТ. Квантование заряда физически означает, что: A) любой заряд можно разделить на бесконечно малые заряды; B) фундаментальные константы квантовой

Подробнее

2.4. Характеристики рассеяния зеркальных антенных систем

2.4. Характеристики рассеяния зеркальных антенных систем получено с помощью итерационной процедуры (в частности в отсутствие экрана S ). Однако в случае сильного взаимодействия между экранами и обтекателем при итерациях "экраны обтекатель" не наблюдается установление

Подробнее

Министерство образования Российской Федерации. Тульский государственный университет. Кафедра физики

Министерство образования Российской Федерации. Тульский государственный университет. Кафедра физики Министерство образования Российской Федерации Тульский государственный университет Кафедра физики Семин В.А. Тестовые задания по электричеству и магнетизму для проведения текущего тестирования на кафедре

Подробнее

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ. ϕ r E dl

Факультатив. Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей. W. = мы получили E= ϕ. ϕ r E dl Факультатив Связь силы и потенциальной энергии для любых потенциальных полей W F ' ϕ и E ϕ r E d q' q' = мы получили E= ϕ и из ( ) r Тогда, повторив выкладки, мы из равенства W( r) ( F, d) = r получим

Подробнее

5. МАГНИТОСТАТИКА Уравнения электромагнитного поля для поля постоянных токов имеют вид

5. МАГНИТОСТАТИКА Уравнения электромагнитного поля для поля постоянных токов имеют вид 5 МАГНИТОСТАТИКА Уравнения электромагнитного поля для поля постоянных токов имеют вид ot H div H 0 5 Если ввести векторный потенциал A : H ot A и использовать условие калибровки div A 0 то получаем A при

Подробнее

Физика 8 класс Примерный банк заданий. Часть 2. Магнитное поле. Электромагнитная индукция

Физика 8 класс Примерный банк заданий. Часть 2. Магнитное поле. Электромагнитная индукция Физика 8 класс Примерный банк заданий. Часть 2. Магнитное поле. Электромагнитная индукция 1. По лёгкой проводящей рамке, расположенной между полюсами подковообразного магнита, пропустили электрический

Подробнее

МОСКОВСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ. Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ.

МОСКОВСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ. Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ. МОСКОВСКИЙ ПОЛИТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ Кафедра физики ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ 2.06 ФИО студента Выполнил(а) Защитил(а) Шифр группы Москва 201_ г.

Подробнее

1, (4) , (7) , (1) где H - вектор напряженности магнитного поля, J - вектор намагниченности (суммарный магнитный момент единицы объема),

1, (4) , (7) , (1) где H - вектор напряженности магнитного поля, J - вектор намагниченности (суммарный магнитный момент единицы объема), ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 7 ОПЕРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ МЕТОДОМ ТАНГЕНС-ГАЛЬВАНОМЕТРА 1. Цель работы: определение горизонтальной составляющей напряженности магнитного

Подробнее

Лекц ия 29 Электромагнитное поле

Лекц ия 29 Электромагнитное поле Лекц ия 29 Электромагнитное поле Вопросы. Ток смещения. Опыты Роуланда и Эйхенвальда. Уравнения Максвелла в интегральной и дифференциальной формах. 29.1. Ток смещения Согласно закону электромагнитной индукции

Подробнее

СИНХРОТРОНЫ И СИНХРОФАЗОТРОНЫ

СИНХРОТРОНЫ И СИНХРОФАЗОТРОНЫ СИНХРОТРОНЫ И СИНХРОФАЗОТРОНЫ Для ускорителей на очень высокие энергии невозможно использовать сплошные электромагниты из-за непомерно больших финансовых затрат. Ускоритель кольцевого типа, с постоянным

Подробнее

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма

Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Хмельник С. И. Электромагнитная волна в сферическом конденсаторе и природа Земного магнетизма Аннотация Предлагается решение уравнений Максвелла для электромагнитной волны в сферическом конденсаторе, который

Подробнее

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4.

3.4 Закон Ампера. В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4. 3.4 Закон Ампера В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна df = I[ dl B] (3.4.1) dl где - вектор, совпадающий с направлением тока.

Подробнее

Теория движения электромагнитного поля. 7. Электромагнитное поле и заряды

Теория движения электромагнитного поля. 7. Электромагнитное поле и заряды Теория движения электромагнитного поля. 7. Электромагнитное поле и заряды Л.Н. Войцехович На основе принципов теории движения электромагнитного поля в работе получены общие выражения для дивергенции электрического

Подробнее

mc eh БЕТАТРОН двигаться по окружности радиуса индуцирующего магнитного поля должна меняться со временем (в

mc eh БЕТАТРОН двигаться по окружности радиуса индуцирующего магнитного поля должна меняться со временем (в БЕТАТРОН Согласно уравнениям Максвелла при изменении магнитного потока возникает вихревое электрическое поле, т.е. такое поле, силовые линии которого замкнуты. В частности, если магнитный поток обладает

Подробнее

9 класс Тесты для самоконтроля ТСК

9 класс Тесты для самоконтроля ТСК ТСК 9.3.21 1.Выберите верное(-ые) утверждение(-я). А: магнитные линии замкнуты Б: магнитные линии гуще располагаются в тех областях, где магнитное поле сильнее В: направление силовых линий совпадает с

Подробнее

ОБЩАЯ ФИЗИКА ЛЕКЦИИ 15-16 ЗАКОНЫ ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМА ДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПРОВОДНИКИ И ЗАРЯЖЕННЫЕ ЧАСТИЦЫ

ОБЩАЯ ФИЗИКА ЛЕКЦИИ 15-16 ЗАКОНЫ ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМА ДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПРОВОДНИКИ И ЗАРЯЖЕННЫЕ ЧАСТИЦЫ ОБЩАЯ ФИЗИКА ЛЕКЦИИ 15-16 ЗАКОНЫ ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМА ДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА ПРОВОДНИКИ И ЗАРЯЖЕННЫЕ ЧАСТИЦЫ Закон Ампера Взаимодействие параллельных токов Действие магнитного поля на контур с током

Подробнее

МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОВЕДЕНИЯ ЧАСТИЦ ПИТАЮЩЕГО ПОТОКА ПУЛЬПЫ НА ВЫХОДЕ ИЗ РАДИАЛЬНО-КРУГОВОГО ПИТАЮЩЕГО УСТРОЙСТВА ДЕШЛАМАТОРА

МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОВЕДЕНИЯ ЧАСТИЦ ПИТАЮЩЕГО ПОТОКА ПУЛЬПЫ НА ВЫХОДЕ ИЗ РАДИАЛЬНО-КРУГОВОГО ПИТАЮЩЕГО УСТРОЙСТВА ДЕШЛАМАТОРА УДК 622.7:61.851 Т.А. ОЛІЙНИК, В.И. МУЛЯВКО, д-ра техн. наук, А.Ю. КРИВЕНКО (Україна, Кривий Ріг, Криворізький техніний університет) МОДЕЛИРОВАНИЕ ПОВЕДЕНИЯ ЧАСТИЦ ПИТАЮЩЕГО ПОТОКА ПУЛЬПЫ НА ВЫХОДЕ ИЗ

Подробнее

Лабораторная работа 7

Лабораторная работа 7 Лабораторная работа 7 Тема: Устройство нивелиров. Обработка результатов нивелирования линейного объекта. Построение профиля геометриеского нивелирования Цель: Освоить обработку журнала техниеского нивелирования,

Подробнее

Сглаживание и дифференцирование экспериментально измеренного распределения магнитного поля в зазоре электромагнита циклотрона

Сглаживание и дифференцирование экспериментально измеренного распределения магнитного поля в зазоре электромагнита циклотрона Письма в ЖТФ, 200, том 36, вып. 6 26 марта 2 Сглаживание и дифференцирование экспериментально измеренного распределения магнитного поля в зазоре электромагнита циклотрона С.Е. Кучер, Н.К. Абросимов, С.И.

Подробнее

В. Ф. Апельцин МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ ПО КУРСОВОЙ РАБОТЕ ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ AKF3.RU г.

В. Ф. Апельцин МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ ПО КУРСОВОЙ РАБОТЕ ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ AKF3.RU г. В. Ф. Апельцин МЕТОДИЧЕСКОЕ ПОСОБИЕ ПО КУРСОВОЙ РАБОТЕ ОБЫКНОВЕННЫЕ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ AKF3.RU г. В курсовой работе предполагается построить приближенное решение краевой задачи для обыкновенного

Подробнее

ИЗМЕРЕНИЕ КУЛОНОВСКОГО СДВИГА ЧАСТОТ БЕТАТРОННЫХ КОЛЕБАНИЙ. Институт теоретической, и экспериментальной Докладчик Д. Г Ношкарев

ИЗМЕРЕНИЕ КУЛОНОВСКОГО СДВИГА ЧАСТОТ БЕТАТРОННЫХ КОЛЕБАНИЙ. Институт теоретической, и экспериментальной Докладчик Д. Г Ношкарев ИЗМЕРЕНИЕ КУЛОНОВСКОГО СДВИГА ЧАСТОТ БЕТАТРОННЫХ КОЛЕБАНИЙ Д. Г. КОШКАРЕВ, В. И. НИКОЛАЕВ Институт теоретической, и экспериментальной Докладчик Д. Г Ношкарев физики, Москва 1. Введение Предельная интенсивность

Подробнее

Тема 9. Электромагнетизм

Тема 9. Электромагнетизм 1 Тема 9. Электромагнетизм 01. Магнитное поле создается постоянными магнитами и движущимися зарядами (токами) и изображается с помощью силовых линий линий вектора магнитной индукции. Рис. 9.1 Силовые линии

Подробнее

Магнитное поле в веществе

Магнитное поле в веществе Магнитное поле в веществе Эта лекция представлена в неокончательном виде Первые два параграфа уйдут в предыдущую лекцию, а материал о магнитном поле в веществе будет дополнен Сила Ампера На движущийся

Подробнее

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2.08 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2.08 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА 2.08 ОПРЕДЕЛЕНИЕ ГОРИЗОНТАЛЬНОЙ СОСТАВЛЯЮЩЕЙ ВЕКТОРА ИНДУКЦИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ ЗЕМЛИ Цель работы Целью работы является изучение законов магнетизма, ознакомление с одним из методов определения

Подробнее

Задачи. Принцип суперпозиции.

Задачи. Принцип суперпозиции. Задачи. Принцип суперпозиции. 1. В вершинах квадрата находятся одинаковые заряды Q = 0, 3 нкл каждый. Какой отрицательный заряд Q x нужно поместить в центре квадрата, чтобы сила взаимного отталкивания

Подробнее